an der Grenze zweier vollkommen durchsichtigen Medien. 83 
tang x’= o in (18), wenn S= 0 gesetzt wird. Dies ist streng richtig, wie aus 
den vollständigen Ausdrücken für O und E in (2) erhellt, und ist übrigens 
ein sich selbst darbietendes Resultat, dafs nämlich ein parallel oder senkrecht 
auf der Einfalls- Ebene polarisirter Strahl, wenn er durch ein krystallinisches 
Blättchen so hindurchgegangen ist, dafs die Einfalls-Ebene mit dem Haupt- 
schnitt zusammenfällt, seine Polarisations-Ebene unverändert behält. Von 
gröfserem Interesse sind die folgenden zwei Fälle: 
1) Wenn in (12) $=0 ist. Dies wird uns die Bedingungen geben, 
unter welchen bei einem senkrecht auf der Einfalls-Ebene polarisirten Strahle 
nach seinem Durchgang durch ein dünnes Blättchen, seine Polarisations- 
Ebene so wenig wie möglich unverändert wird. 
Da mit $ = 0 auch cos Y'= 0 wird und sin Y’= 1, so hat man 
IR r ‚ r 
Do» =” tang(#—$') cotg(P+P) c0OSZ 
und 
sin («— Y’) = — cosı’ = — y= 5 tang (&E— 0’) cotg ($-+&’) cos’ u) (19) 
ma 
72 25] 2. = 
7K) 2sın 2b 
Die Formeln (12) und (18) geben überhaupt die Relation, die zwischen $ und 
w stattfinden mufs, damit O’+E°” ein Minimum wird. Man kann darin & als 
gegeben ansehen und daraus » bestimmen. So haben wir es bis jetzt ange- 
sehen; man kann aber auch w als gegeben ansehen und hieraus & bestimmen. 
Diese letzte Bedeutung der Formel (12) ist von Interesse in Beziehung auf 
ihre Prüfung durch Beobachtungen bei dem particulären Falle, der in (19) 
dargestellt ist. Es soll also aus (19) der zu einem gegebenen w gehörige 
Einfalls-Winkel & bestimmt werden. Man kann in (19) für &, $ und (9 —”) 
die Werthe setzen, welche sich aus cos x’= 0, d. i. 
C sin’ —A cos d’ cosw = 0 (20) 
ergeben. Bezeichnet man den hieraus in (19) hervorgehenden Werth von 
cosx’ durch cos (x), so hat man: 
sı Ve db’ 
zu ) — I? — cos(&’), (1) 
woraus d’ und also & gefunden wird. Bezeichnet man den aus (20) hervor- 
gehenden Werth von & mit ($') und den aus (21) mit (#)-+£, wo E von der 
Ordnung cos (x), d. i. wegen (19) von der Ordnung (P—#”), so hat man 
bei Vernachlässigung der Potenzen von (# —®”) 
L2 
