an der Grenze zweier vollkommen durchsichtigen Medien. 55 
V,=— 28. tang(p— 9) coig(p-+9) sin (#4), 
2% cos ® 
wo für $ und $’ die sich aus (20) ergebenden Werthe zu setzen sind. Ver- 
gleicht man W, mit W,, so sieht man, dafs man hat: 
ey Vi—-y)? cosz’ 
HZ „ 
: . 
y' sin 2p’ 
Aus Yı—y,” cos? = —Csin P—Acosd'cosw und aus Csin®’ —Acoswcosh’— 0 
findet man: 
Vi —y? 0052 M- yr 
5 — —— 
Y sin 20" Vı—y2 
und demnach kann man setzen, weil die Quadrate von (—#”) vernachlässigt 
werden: 
V+ V, =»). 
$. 15. 
Es sollen jetzt die in $. 2. aufgestellten Grundsätze angewandt werden 
auf krystallinische Medien mit zwei optischen Axen. Zu dem Ende werde 
ich erst die allgemeinen Formeln aufstellen, wodurch die Fortpflanzungs- 
Geschwindigkeiten der Wellen-Ebenen, die Richtungen ihrer Bewegungen 
und die Lage der ihnen angehörigen Strahlen bestimmt werden. Es seien 
f#, v, 7 die Werthe der drei Elasticitäts- Axen, und zwar seien x und r der 
kleinste und gröfste und v der mittlere Werth. Das Coordinaten-System 
x, y, z legen wir parallel mit den Elastieitäts- Axen u, v, #. Die Gleichung 
der Fresnelschen Elastieitäts-Fläche ist demnach: 
o° — Kr av” b° -+7° € (1) 
wo g ihren Radius vector bedeutet, und a, 5, c die Cosinusse der Winkel, 
welche dieser mit den Elasticitäts-Axen bildet. Die beiderlei Fortpflanzungs- 
Geschwindigkeiten einer Wellen-Ebene, je nachdem sie eine gewöhnliche 
oder ungewöhnliche (*) ist, erhält man, wenn man diese Ebene durch den 
(%) Anmerk. Der Sinn dieser uneigentlichen Benennung kann nur zweifelhaft sein, wenn 
die beiden optischen Axen gerade unter 90° gegeneinander geneigt sind. Ich nenne nämlich 
die gewöhnliche Wellen-Ebene diejenige, welche es im eigentlichen Sinne des Wortes werden 
würde, wenn man sich den spitzen Winkel der optischen Axen verkleinert bis auf 0° denkt. 
