92 Nevmann: über die Reflexion und Brechung des Lichtes 
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Eben so erhält man die Cosinusse der Winkel, welche die Richtung der 
Bewegung in einem gewöhnlichen Strahl mit den Elastieitäts- Axen bilden, 
bestimmt durch die Cosinusse des Strahls selbst: 
0o—= = 
ıT (ur) S, 
Hier Ve 
cn 45, 
zZ 
e 
ee (r?—r°)S, R 
Für den Cosinus des Winkels, den ein Strahl, wenn er ein gewöhnlicher ist, 
mit der Richtung seiner Bewegung macht, hat man: 
0 %t0%t+ O,;z, 
T, 
Setzt man hierin die Werthe für o,, 0,, 0, aus (3) und für &,, y,, z, aus (9) 
und berücksichtigt, dafs 
e—ua” at e—v? = Pr u 2 
und dafs: 
a? ß? y2 1 
Ft ee Fee) —) Du 
weil dies der Cosinus der Neigung der beiden durch o,, 0,, 0, und e,, £,, €, 
bestimmten Richtungen ist, diese aber rechtwinklig gegen einander geneigt 
sind, dann findet man: 
(18. b) 0, x,+0,Y,+ 0,2, = 0, 
woraus folgt, dafs der gewöhnliche Strahl immer senkrecht auf der 
Richtung seiner Bewegung ist. Man findet ebenso: 
(18. c) e,%.+ 6:9.+ E,2;, = 0. 
Also sowohl der gewöhnliche als ungewöhnliche Strahl stehen 
senkrecht auf der Richtung ihrer Bewegung. Für optisch einaxige 
Krystalle ist dieses schöne Theorem, welches im Widerspruch steht mit einer 
Behauptung der Fresnelschen Theorie, eine aus der einfachen geometrischen 
Construction der Wellen-Ebene und des Strahls sich ergebende Folgerung 
aus der von uns angenommenen Definition der Polarisations- Ebene. 
