an der Grenze zweier vollkommen durchsichtigen Medien. 95 
/w? —n? 
sinn= | m cosn = 
T—lT 
Führt man diesen Winkel in den Ausdruck für den Durchmesser ein, so 
erhält man: 
1 m—u? . 
eR= — ———- sin2n. 
v 2 
Legt man durch die optische Axe eine Ebene mit der Neigung w gegen die 
Ebene durch die beiden optischen Axen, so ist die a ehe in dem 
Kreise (21) durch diese Ebene abgeschnitten wird, sin2ncosw, und 
also, wenn die Neigung der Seite de Kegels in Er Ebene gegen die opti- 
sche Axe durch q Besschikt wird: 
RL en x 93 
tangqg = —,„ - Sin2n cosu. (25) 
Dies ist die einfachste Form der Gleichung des Strahlen-Kegels. 
Setzt man in (19) y=o und r=v, d. h. nimmt man an, der Strahl 
bewege sich in der Richtung der Normale eines Kreisschnittes des Ellipsoids, 
wodurch Fresnel die Geschwindigkeiten der Strahlen construirt hat, so 
wird 8 =- ‚ was man auch hier so auszulegen hat, dafs £ alle mögliche 
Werthe haben kann, wenn nur der ersten und dritten der Gleichungen (19) 
Genüge geschieht. Wenny=oundr= ist, so findet man: 
RE 1 1 j 1 1 
ve— u? ua ya nm°—v? FalyaE Up 2 
z=aV- —yy FE und z=u = ,] ——_, (24) 
7“ ’— u? 1 1 T—Ih" 1 1 
Bates > 
Substituirt man in der ersten und dritten der Gleichungen (19) diese Werthe 
für ©, z und r und setzt man zugleich ar=x', ßer=y', yr=z', wo also 
x', y', z’ die Coordinaten des Durchschnittspunktes sind, der zum Strahle 
y=oundr=v gehörigen Wellen-Ebene mit ihrer vom Mittelpunkt auf sie 
gefällte Perpendicul, so erhält man: 
’ r(e’—u?) De n.(0°— 7°) (25) 
a ——— —  —— = = 
Vo’—u?) (#?— 12) ] (7 (#?— v2) nt @—?) b) 
wor=x"+y"”+2z' ist. Die durch diese Gleichungen bestimmte Curve ist 
ein Kreis, dessen Ebene parallel ist mit der Axe y und dessen Mittelpunkt 
