an der Grenze zweier vollkommen durchsichtigen Medien. In 
Dies in tang (7) substituirt, giebt: 
1 1 
tang (9) = v" (==) sin2(n) cosw. (25) 
Die verschiedenen Brechungs-Coeffieienten des längs der Normale des Kreis- 
schnittes des Ellipsoids sich bewegenden Strahls stellen die in ı dividirten 
Linien vor, welche vom Mittelpunkte nach der Peripherie des Kreises (25) 
gezogen sind, d. i. = Man findet: 
4 2 
ea} 
= v’+ ( = ) sin’n cos’ncos”’w, (29) 
woraus man ersieht, dafs die Brechungs-Coeffieienten bis auf die zweite 
Potenz des Unterschieds der gröfsten und kleinsten Elastieitäts- Axe constant 
sind. Die Herleitung der Gleichung (29) geschieht am einfachsten auf fol- 
gende Weise. Man erhält aus (25) 
je 
x rm e—u? IR —v 7 e—y? + 
mo 0] — 2 cotgn. (30) 
2 2 
m“ 
v—u2 Ro 0 
Legt man durch die Seite des Kegels, welche durch (28) bestimmt ist, eine 
Ebene senkrecht auf der Ebene der beiden optischen Axen und nennt den 
Winkel, den die Durchschnitts-Linie beider Ebenen bildet mit der Linie, 
welche von dem Mittelpunkt der Coordinaten nach x”, 2” in (26) gezogen 
." 
ist, @«, und setzt man ferner 7, —=tangp, wo &” und =” die in (26) bestimmten 
Werthe haben, so erhält man für 7 in (30) noch einen Ausdruck, nämlich: 
’ 
— = tang (p-H«). 
Man hat aus (26) tangp = *-tangn, wo n die halbe Neigung der optischen 
Axen; aufserdem hat man tang « —= cos wtang (9), wo für cos (g) sein Werth 
aus (28) zu setzen ist, und wo w dieselbe Bedeutung wie in (28) hat. Setzt 
man diesen Werth für p, « und (g) in tang (p-+«) und den sich ergebenden 
Ausdruck statt — in (30), so findet man den in (29) angegebenen Ausdruck. 
Indem man die Lage der Weilen-Ebenen auf die optischen Axen be- 
zieht, statt sie auf die Elastieitäts- Axen zu beziehen, erhält man für mehrere 
der obigen Formeln sehr einfache Ausdrücke, die, da sie im Folgenden von 
Nutzen sein werden, ich hier angeben werde. Wenn v und w’ die Winkel 
sind, welche die Normale der Wellen-Ebene mit den beiden optischen Axen 
Mathemat. Abhandl. 1935. N 
