an der Grenze zweier vollkommen durchsichtigen Medien. 101 
In dem eben erwähnten Dreieck NnS$ ist die Seite N\n= 9 und nS=g; 
die dritte Seite VS ist die Neigung des Strahls gegen die Normale der bre- 
chenden Ebene. Es ist also: 
= AR ByE-tICH 
N ee 
rt 2 
wenn A, B, C die Cosinusse der Winkel sind, unter welchen die Normale 
N der brechenden Ebene gegen die Elastieitäts-Axen geneigt sind. Hierin 
aus (9) $. 15. die Werthe für &,, y,, z, und r, gesetzt, erhält man: 
1 Ad BP Cy' 
a or en ac 
cs NS = ————— m 
RT Toro: 
Endlich hat man für den der Seite NS gegenüberstehenden Winkel 150 —WV: 
n cos NS — cos’ cosg’ 
— cosY'= ——  — 
sn sınq 
und hieraus, wenn für cos V,$ und cosg und sing ihre Werthe gesetzt 
werden: 
Da) 2 Se 
— sind’ cosVW'= rer (3) 
o— u 0°— v* 0° —r“ 
Eben so giebt uns die Betrachtung in $.5. für die ungewöhnliche Wellen- 
Ebene: 
MW" = a $cos$’— sind" tangg” cos W”}, (4) 
wo g’ und X” dieselbe Bedeutung für diese Wellen-Ebene haben als g’ und 
U’ für die gewöhnliche. Wir finden ganz ähnlich hier: 
tangg’= Pe (0) 
und 
3 1 4 72 gr C= ” 
— sind” cost" = + +2 5 +, (6) 
wo ich der Gleichförmigkeit der Bezeichnung wegen die Cosinusse der Win- 
kel, welche die Normale der Wellen-Ebene mit den Elasticitäts-Axen bildet, 
durch «” und @” und y” bezeichnet habe. Ich werde statt der Winkel X’ 
und X” andere einführen, nämlich diejenigen, unter welchen die Richtungen 
der Bewegung in der gewöhnlichen Wellen-Ebene und in der ungewöhnlichen 
geneigt sind gegen die Einfalls-Ebene. Diese Winkel sollen x’ und x’ heifsen. 
