102 Nevmann: über die Reflexion und Brechung des Lichtes 
Da aber gefunden wurde, dafs die Strahlen senkrecht auf den Richtungen 
ihrer Bewegung stehen, so ist: 
a’ = 904+W' "= o+V”, 
wobei man bemerken mufs, dafs ©’ und &” in demselben Sinne gezählt 
werden, wie V’ und V”. Demnach hat man also: 
3 6 & A BE Cy’ 
cosY’ sind’ = sinx’ sind’ — - (a & EA a) 
0 — u? 0" — v oe —r 
02) 
“ r N A 1 Ac ” B „ (6) ” 
cosW”sing”’= sinx”’sindg’"—= — + ( Er, a ß : +) 
Die entsprechenden Volumina in der gewöhnlichen und ungewöhnlichen 
Welle werden hiernach: 
Fr — fsing‘ cos d’ — sin’ sin’$’ tangg’ } 
und 
= n „ 
— 'tang 
I {sin 0” cos$’— sinx” sin ’p"’tangg”}. 
Die Gleichung der lebendigen Kräfte wird also folgende: 
$PP+S?—R2—RER sind cos 
8 Ä a RN 
6) = D” (sin p’ cos d’— sin. x’ sin ’p' tangg’) + D”? (sin ” cos $”’— sin«” sin?$” tang 2”), 
wo P, S, R,, R, dieselbe Bedeutung wie oben haben, und D’ und .D” die Ge- 
schwindigkeiten in der gewöhnlichen und ungewöhnlichen Welle vorstellen. 
Um die Gleichungen zu bilden, welche sich aus dem Prinzip der Gleich- 
heit der Componenten ergeben, werde ich die Geschwindigkeiten D’ und D’ 
in dem gewöhnlichen und ungewöhnlichen Strahl nach folgenden Richtungen 
zerlegen: 1) senkrecht auf der Einfalls-Ebene, 2) senkrecht auf der brechen- 
den Ebene, 3) parallel mit der Einfalls-Ebene und parallel mit der brechen- 
den Ebene. Diese Componenten sind respective: 
1) D’ sin x’ und D" sm =" 
2) D’cosx’ sin &' - — D"” cosx” sin ®” 
3) D’cosx’ cos - — D" cos&” cos®”. 
Zerlegen wir nach denselben drei Richtungen die Geschwindigkeiten in dem 
einfallenden Strahl und in dem reflectirten Strahle, so erhalten wir: 
