an der Grenze zweier vollkommen durchsichtigen Medien. 109 
Man erhält hieraus: 
R,=pP+sS } 
BR, —=pBDE3S; 4) 
wo die Coefficienten p, p', s, s folgende Werthe haben: 
Np = _cosa” sin(P-+#”) (sin «’ sin (B—’) cos (P +) + sin?’ tangg’) 
+ cos’ sin (d-+ P') (sin. &” sin (P— pP”) cos(P+P") + sin ”p”tangg”) 
Ns = — cosa’ sin (P—)) (sin®” sin (B-+@”) cos(P— P”) — sin ?p”tangg”) " 
— cos«” sin (d—P”) (sinx®’ sin (P-+%') cos (P — @') — sin?’ tangg’) ©) 
Np' = — sin 2 cos’ cos” sin (d’— P”) 
Ns’ = sin2 9 fsin a’ sin «” sin (P’—p”) cos (P’+P”) — sin. x” sin ?®’tang g’ + sin a’ sin ?p”tang q”}, 
worin: 
wma cos” sin (b-+&”) (sin a’ sin (d-+&’) cos(p— P’) — sin ?®’ tangg’) 
+ 0052 sin (+) (sin @” sin (P-++$”) cos(P—P”) — sin ? b”tangg”) ö 
Für die Geschwindigkeiten in den gebrochenen Strahlen findet man: 
ND' = 2sin $ cos$ $P cos” sin(p+P") — S(sin«” sina(B+P”) cos(P—P”) — sin?p”tangg”)} 3 
N.D” = 2sin p cos $ $P cos ’sin (P+P’) +S(sin x’ sin (P +9") cos (PP) — sin? p’ tang N. (3) 
Hieraus erhält man die Intensitäten des Lichtes in den gebrochenen gewöhn- 
lichen und ungewöhnlichen Strahlen. Diese sind nämlich respective: D’U’ 
n2T7n k 
D"’U", wo: 
De sin d’ cos b’— sin ®’ sin ?«p’ tangg’ 
er sind cos& (4) 
4 
Ds sind” cos” — sin ©” sin ?p” tang g” 
Mr sind cos i 
Wenden wir diese Formeln, um sie zu erläutern, auf die drei einfachsten 
Fälle an, nämlich: 
1) wenn die Einfalls-Ebene den spitzen Winkel der optischen Axen 
halbirt. Hier ist u—_wW = o —=tangg’=0, u+U=2v. Ferner ist 
’ 57 . 
4 
sinx= 0, cosx”=o, aber cosx&’—=1, je nachdem die Normale der 
brechenden Ebene auf der Seite der r Axe oder der v Axe liegt, in Bezie- 
hung auf die Normale der gebrochenen Wellen-Ebene, angenommen, der 
bequemeren Verständigung wegen, dafs die = Axe es ist, welche den 
spitzen Winkel der optischen Axen halbirt. Unter denselben Umständen ist 
sınx==#1ı. 
