112 Neumann: über die Reflexion und Brechung des Lichtes 
N ED 
R,= sin (PH P") 
(sin #9) cos(o+9) + ME) p 
Re DSH ER. 17: 2020 
pP 
sin (P+P') cos (P—P) mE 
Di #2sinpcosp P 
(8) sin (P+P) co (pP) 
„.. #2sind cosp I 
2 sin (P+P”) 
Y . l guhn sin 2.p’ 
U’ = sing’ cos® +0 
sind” cos®” 
U" = —  ———, 
sın d cosh 
Dafs von diesen Formeln diejenigen, welche sich auf die reflectirten Strahlen 
oc 
beziehen, auch für den besondern Fall, der in der Mitte zwischen den beiden 
$) $) 
Fällen in (a) und (d) liegt, wo die Normale der gebrochenen Welle mit der 
optischen Axe zusammenfällt, richtig sind, und man nur # = #” zu setzen 
habe, werde ich im folgenden $. zeigen. 
$. 18. 
Ich werde mich jetzt mit der Anwendung der Formeln (1) (2) (3) des 
vorigen $. auf einen Fall beschäftigen, der beim ersten Anblick einige Schwie- 
rigkeit darbietet, nämlich auf den Fall, wo statt der doppelten Brechung 
des einfallenden Strahls die konische Brechung eintritt. Ich werde unter- 
suchen die Licht-Intensitäten und die Lage der Polarisations-Ebenen in den 
verschiedenen Seiten des Lichtkegels, in welche der einfallende Strahl sich 
zerspaltet. Die Formeln (1) (2) (3) werden in diesem Falle völlig unbestimmt, 
weil x’ und &”, j und k hier jeden Werth haben können, sie bekommen die 
Natur eines Ausdrucks, der durch bestimmte Werthe zweier von einander 
unabhängiger Grölsen = wird. Es bedarf in solchen Fällen immer einer 
besondern Untersuchung über die Bedeutung dieses = Diese werde ich an 
die Fig. 10. knüpfen. Durch den Mittelpunkt einer Kugel sind die beiden 
optischen Axen gelegt, welche ihre Oberfläche in A und 4’ schneiden. 
Durch denselben Mittelpunkt legen wir die Normale der brechenden Ebene 
