an der Grenze zweier vollkommen durchsichtigen Medien. 115 
sich alle mit gleicher Geschwindigkeit oseillirend vorstellen mufs. Ich werde 
8 ENTE ; NEIN 2 3 
die Geschwindigkeiten in den Strahlen 5 und @” mit — und e bezeichnen. 
Um ihre Ausdrücke zu finden, haben wir in (3) $. 17. zu setzen: 
pß sß 
er en 
x =10 — uw "= 90-+w 
= 
= u 
D’= 2% Di= ER, 
27 27 
Man findet hierdurch: 
N=-—sin(P+4%)) (sin @a+9) cos(P— d') — sin ?$’ sin 2n Fr 
NO'= —2sinp cos el Psinp+p "sin u+S(sin(p+% )cos(p—d )— \ sin 2nsin?& ')cos «N 
a 2) 
NQO’=—2sindcos o[Psinp+9 ")cos 0 S(sin(p+# )cos(p—d’ )— ine sin? ) sin w } 
sind’ cos$’— sin ?w sin ?«p’ sin? Ye 
ne EL 
sın d cos 
sin d’ cos &’— cos ”w sin ?P’ sin2n ca zu 
z2 
UN Ra Te 
Der Werth von ©” gehört einem Strahle an, dessen Neigung gegen die Axe 
A ist g’ und der sich im Azimuth » befindet, der Werth von Q’ gehört zu 
dem unter q’ geneigten Strahle, welcher sich im Azimuth »—90 befindet. 
Führt man in ihn statt w sein zugehöriges Azimuth ein, d. h. setzt man statt 
w den Winkel w+-90, so sieht man, dafs für "= w auch Q' = Q”. Man kann 
daher die beiden Gleichungen (2) eben so wie wir es bei den beiden Gleichun- 
gen (1) gesehen haben, durch eine ersetzen, in welcher die Geschwindigkeit 
durch das correspondirende Azimuth des Strahls ausgedrückt ist, also durch 
den Werth für Q”. Dabei mufs man aber bemerken, dafs alsdann jede Seite 
des Kegels (1) als doppelt zu betrachten ist, einmal einen gewöhnlichen Strahl 
vorstellend und dann auch einen ungewöhnlichen, in beiden Fällen findet 
aber dieselbe Geschwindigkeit in derselben Richtung statt, die man also 
addiren kann. Demnach wird man die jeder einzelnen Seite des Kegels 
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