an der Grenze zweier vollkommen durchsichtigen Medien. 447 
wird nun sowohl die Vertheilung des Lichtes als die Lage seiner Polarisations- 
Ebene modificirt. Ehe ich mich aber hiermit beschäftige, wird es gut sein zu 
untersuchen, was aus den Formeln (1) und (2) $. 17. für das reflectirte Licht 
in den Fällen wird, wo die gebrochene Wellen-Ebene senkrecht auf einer 
der optischen Axen steht. Die reflectirten Geschwindigkeiten A, und A, mufs 
man betrachten als zusammengesetzt aus den reflectirten Geschwindigkeiten, 
die zu den einzelnen gebrochenen Strahlen im Azimuth x’ und &” gehören; 
die einzelnen reflectirten Geschwindigkeiten, da sie dieselben Richtungen 
haben, addiren sich und man hat also: 
he 
R,=f(pP+s9 2 
R,= fpP+ss)Z, 
wo ‚f die Summe in Beziehung auf alle x’ und x” von o bis 27 bedeuten soll. 
Die Gröfsen p, p', s, s’ sind im Allgemeinen Functionen dieser Gröfsen. 
Man findet aber aus (2) $. 17.: 
Np = —sin(#-+9)) (sin (P— 9) cos(P-+9)+sin’o' sin2zn —#£) 
Ns = +sin(#—') (sin (+9) cos(p — 9) — sin’p’ sin2n nn) 
A) 
Ns = o, 
woraus erhellt, dafs (p@=p:r, fsß=s:r, fp=o, fs =o, und dafs, 
wenn statt /V sein Werth aus (2) gesetzt wird, man erhält: 
aeg 
sin (p—d') cos(P-+#") + sin ?@’ sin 2n = un 
ee aan = EEE RNEERN NENGT TIGER a er 
sin(d +’) cos (P—P’) — sin?p’ sin2n Er (5) 
sin(P—$’ 
Be ne 
Dies sind genau die Formeln, welche man aus denen in (7) und (8) $. 17. 
erhält, wenn dort = $” gesetzt wird. Die konische Refraction übt also 
auf die Reflexion keinen Einflufs aus. 
Die Bewegungen O in (3) stehen senkrecht auf dem Azimuth w, zerlegt 
man dieselben nach dem Azimuth 0° und 90° und nimmt die respectiven Sum- 
men dieser Componenten, so müssen deren Werthe zusammenfallen mit D’ 
