118 Neumann: über die Reflexion und Brechung des Lichtes 
und D” in (7) oder (8) des $. 17., wenn dort # = ®” gesetzt wird. So fin- 
det man es in der That. Die Componenten der Geschwindigkeiten im Azi- 
muth 0° sind: 
— Qsinw = und im Azimuth 90°: Q cos w a 
Es sollen also die Summen — f'Q sin w a und fQ cosw n gleich sein den 
Werthen von D’ und D” in (7) und (8) $. 17., diese Summen genommen in 
Beziehung auf alle Seiten des einfallenden Lichtstrahls, den wir uns als einen 
mit seiner Axe zusammengefallenen Lichtkegel gedacht haben. Wir müssen 
uns erinnern, dafs » immer der halbe Winkel S’”40O Fig. 10. ist; ich be- 
zeichne diesen Winkel mit «. Giebt man dem « alle Werthe zwischen + 7 
— 7, so erhält man die gebrochenen Strahlen, welche allen Seiten des einfal- 
lenden Strahls entsprechen, und man kann statt 8 schreiben da. Dadurch 
verwandelt sich die erste Summe in: 
0 ß nee: 4 da 
— /Qsnu —— — sin L« —, 
27 “ 27 
oder wenn man wieder w einführt, v= + «: 
4 
5 ß a ER m 
— /Qsinw zuie: Q sinu — . 
a} 
Eben so ist: 
Hierin die Werthe für Q aus (3) gesetzt, erhält man: 
: ß _ 2sindcos®S 
—fQ SE Sin(®-+9) 
„Jose — EN 0 O1 SZSUEPIEDE DSLNEEIE SISRLPEREENEN, 
Br sin (P-+P’) cos (P—#’) — u E sin 2n sin ?&’ 
welches eben die Werthe für D’ und D” in (7) und (8) $.17. sind, wenn 
dort #' = #” gesetzt wird. 
Bis jetzt habe ich angenommen, dafs die brechende Ebene senkrecht 
auf der Ebene der optischen Axen steht. Ich werde jetzt den allgemeinen 
Fall betrachten, wo die brechende Ebene irgend welche Lage habe. Ihre 
Normale sei gegen die optische Axe unter & geneigt, und die Ebene durch 
