an der Grenze zweier vollkommen durchsichtigen Körper. 119 
diese Normale und die optische Axe, d. i. die Einfalls-Ebene bilde mit der 
Ebene der beiden optischen Axen den Winkel A, diesen Winkel A in demsel- 
ben Sinne gerechnet wie vorher w. Die Polarisations-Ebenen irgend zweier 
zusammengehöriger Strahlen des elliptischen Kegels liegen im Azimuth x’ 
und x”, diese Buchstaben in der Bedeutung der Formeln (1) (2) (3) $. 17. 
genommen. Es sei: 
w — 10 —x' = x”’— 9, 
wo also w das Azimuth des ungewöhnlichen Strahls in Beziehung auf die 
Einfalls-Ebene ist. Dann ist der Winkel, den wir vorher mit w bezeichnet 
haben, d. h. das Azimuth des ungewöhnlichen Strahls in Beziehung auf die 
Ebene der optischen Axen = w-+r. Man hat also aus (1) dieses $.: 
m* pe 
tangg’ = 5, sin 272 sin (w+-A) 
2 
—f 
tangg”= sin2ncos(w-+A). 
2v? 
Durch Einführung von w’ statt x’ und x” und dieser Werthe von tangg’ und 
tang g” in (3) 8.17. und durch Substituirung von En SP statt P und S erhält 
man, wenn die Geschwindigkeiten in den beiden zusammengehörigen Strah- 
len wiederum mit ı 2 und Se a. bezeichnet wird: 
zsin $ cosö (P sin (+9) sinu’+ 5 (cosa’ al Da Ben °Yeos(«“+%))) 
O2 
sin (944) (sin (#+4) cos(d— en sin2r. sin 6’ En) 
esind cos$ (sin (#+9)cosu'— 5 (sin «’ Ba he z =E sin2ersin °psin(+%))) 
OS 
sin2z sin ’&' c0s%) 
sin (+4) (sin(#+$) cos (9-4) —" 
Die Werthe für g’ und Q’ gehören Strahlen an, welche im Azimuth w’— 90 
liegen; führt man in ihre Ausdrücke diese ihnen angehörigen Azimuthe ein, 
d. h. setzt man statt w den Winkel w+-90, so findet man ’ = g’ undQO'=Q". 
Man kann also auch hier den Strahl im Azimuth w als bestehend aus zweien 
betrachten, einem gewöhnlichen und einem ungewöhnlichen, in beiden die- 
selbe Geschwindigkeit und von gleicher Richtung. Man erhält demnach die 
Geschwindigkeit in einem Strahl in dem Azimuth w, wenn man Q” mit 2 
multiplieirt. Nennt man also Q die Geschwindigkeit eines Strahls im Azimuth 
