120 Nevmann: über die Reflexion und Brechung des Lichtes 
w' und seine Neigung gegen die optische Axe g, so hat man, wenn statt w 
sein Werth = w—A gesetzt wird: 
4sinb cos en ler En ansin?’d sine) 
g=1l"=— — — ——  — — 1 > 
(6) sin (+4) (sin (#+$)) cos (#— 9)" z 
Hier sin ?6' - 
Setzt man A=0, so reprodueirt sich der durch (3) ie Fall, aber 
?= ıso stellt den Fall dar, wo die Normale der brechenden Ebene in dem 
stumpfen Winkel der optischen Axen liegt, und man erhält in diesem Falle: 
«sind cosb & sin(6+6’) cosw — S (sin (6-+4’) cos er Or sin2rsin :$)sin °): 
0=- 
sin (#-+4') (sin (6+6') cos ($—#) +" P —e Bilehen sin =; 
Für die reflectirten Strahlen erhält man die Geschwindigkeiten, wenn man 
die Summen nimmt der einzelnen Geschwindigkeiten, die jedem einzelnen 
gebrochenen Strahl des elliptischen Kegels entsprechen. Also: 
RB,=Pf? +5 
BB ae sß 
R,=PfI-+S/—- 
Man findet: 
ß@ (sin (P—P') cos (Pd +P) + — sin ?’ sin2n cos x) 
> -P= ST TGRTBRgRe He Se wer OT Per Se rmENEBETER 
yz sin (d+$') cos (P—P') — — sin ?p’ sinZn cos‘ 
IE sin ($®—P) 
ET San 
27 sin (+) 
D=9 
je it sin2ch sin ?®’ sin2n sinA 
ZEUSEGH sin (p-+9) (sin (+9) cos (P— pP) 2.p sinzn cos2). 
Dieselben Ausdrücke erhält man auch, wenn man die conische Refraction 
unberücksichtigt läfst, und die Werthe für p, s, p’, s’ sucht für irgend eine 
brechende Ebene, wenn die Einfalls- Ebene durch eine der optischen Axen 
geht und der Strahl so gebrochen wird, dafs die gebrochene Wellen- Ebene 
senkrecht auf der optischen Axe steht, was darauf hinauskommt, in (2) $. 17. 
zu setzen: 
