an der Grenze zweier vollkommen durchsichtigen Medien. 121 
x’ = 10 +1 "= 90—4r 
je ee, x Sg A d t De mE —n: “ 4 N 
tan Ei — Tan 2nsın 7 un anzg = BEREIT: sın2n cos DAR) 
Die konische Refraction übt also allgemein keinerlei Art von Einflufs aus auf 
die Phänomene der reilectirten Strahlen. 
Wir haben nun noch zu untersuchen, wie sich die Vertheilung des 
Lichtes in dem elliptischen Kegel verhält, wenn das einfallende Licht nicht 
polarisirt ist. Das natürliche Licht mufs man als eine so rasche Folge von 
Öscillationen nach allen Richtungen ansehen, dafs man diese innerhalb einer 
sehr kleinen Zeit als gleich in den einzelnen Richtungen annehmen kann. 
Setzt man in den Ausdruck von Q für P und S ihre Werthe P=Isinß 
und S=Icosß, wo I die Intensität des einfallenden Lichtes und ß irgend 
ein Azimuth der Oscillation bezeichnet, nimmt ferner das Quadrat von S 
und multiplieirt dies mit E so erhält man die Intensität des Lichtes I”? üı 
jedem Strahl des Kegels für nicht polarisirtes einfallendes Licht, wenn man 
von UQ° + das Inieera] von o bis +27 nimmt. Man hat also: 
ae 
= [ug ah 
cos’(w—A)sin?(6+6')+ (sin-»sin (6+6’)cos(b—b je 
ame ansin’d'cos »)" 
U 
I? =8I’sin’bcos’b 
(sin (+4) cos(#—$') — —- sin2rsin ?®’ cos ” sin?(#+6)) 
ee S n—u? . 5 
sin d' cosd’ — —, — sin2n cos (»—?)sin?&b 
Er sind cos& 
Vernachlässigt man #’— u”, so erhält man als erste Annäherung: 
‚2 >» sin2& sin2d’ | cos’(w— 7) ae 
= — - ; - sin (w—A 
a zu lee \ Ip 
woraus man sieht, dafs nur, wenn die brechende Ebene senkrecht auf der 
optischen Axe steht, das Licht gleichförmig in dem Kegel verbreitet ist; im 
Allgemeinen hat die Lichtintensität ein Maximum in = und ein Minimum 
in w=A-—90, und das Maximum verhält sich zum Minimum wie ı zu 
cos’(#—$®'). In den Beobachtungen des Herrn Lloyd am Arragonit (Pogg. 
Ann. Bd. XX VII.) war dieser Bendened klein genug, da $ nur etwa 9° 
betrug, dafs derselbe unbemerkt bleiben konnte. 
Mathemat. Abhandl. 1833. Q 
