an der Grenze zweier vollkommen durchsichtigen Medien. 125 
ist in (10) statt zZ’ immer r, d. i. der halbe Umfang eines Kreises, dessen 
Radius = ı zu setzen. In diesem Fall erhält man: 
° 4RrP 
psintl — scos+1 = — — —— 
\ j Sr (1) 
pcosAN+ssintin—— ArS 
3 2 1+v 
Die Gröfsen links sind aber die Componenten der nach D geschickten Ge- 
schwindigkeiten, senkrecht und parallel mit der Ebene der optischen Axen, 
wie auch P und $ die entsprechenden Componenten in dem einfallenden 
Lichte sind. In diesem Falle bleibt also die Polarisations-Ebene im gebroche- 
nen Licht dieselbe, als sie im einfallenden Lichte war. Dies gilt für alle 
Punkte, deren E-Punkte innerhalb des Kreises APQ Fig. 12. liegen; von 
hier an, d. h. für die Punkte, welche aufserhalb dieses Kreises liegen, dreht 
sich die Polarisations-Ebene, bis die äufsersten beleuchteten Punkte im Kreise 
BP'Q' senkrecht auf ihrem Azimuth, d. h. senkrecht auf der Linie, die von 
ihnen nach B gezogen ist, polarisirt sind. Die Ausdrücke in (11) sind übri- 
gens dieselben, welche wir für D’ und D” in $.17. (7) und (8) gefunden 
haben, wenn dort vsn®=sin®’ = sin®” und $ = 0 gesetzt wird. 
Wenn A>p, so ist die Mitte des hohlen Ringes APQ ohne Licht. 
Sowohl die Lichtstrahlen auf dem äufsern als innern Umfang des hohlen 
Ringes sind senkrecht auf ihren Azimuthen polarisirt, d. h. erstere senkrecht 
auf der Ebene, die durch dieselben und durch die optische Axe in B gelegt 
wird, letztere senkrecht auf der Ebene, die durch sie und die optische Axe 
in A gelegt wird. 
Wenn das einfallende Licht nicht polarisirt war, so erhalten wir 
aus (10): 
= sR? Sur DEN, 
p = GE @—-sinz) 
Se sr? 2 /( »_ _Nn2 
Ry er (Z+sinz) . 
Für !=0o, d.h.x=+3, ist das Licht senkrecht auf dem Azimuth 4 
polarisirt. Für sins=o und s=r ist das Licht im natürlichen Zustande. 
Für die übrigen Stellen ist es nur theilweis polarisirt, senkrecht auf dem 
Azimuth +II, und der polarisirte Antheil ist: 
2 . 
s—p® 2zsinz 
