126 Neumann: über die Reflexion und Brechung des Lichtes 
8.19. 
Ich werde mich in diesem $. mit der Untersuchung des Polarisations- 
Winkels beschäftigen, und zuerst mit den einfachern Fällen, wo das Problem 
eine vollständige Auflösung erlaubt. Es sind dies die drei Fälle, wo die 
Einfalls- Ebene zusammenfällt mit einer der drei rechtwinkligten Ebenen, 
durch je zwei Elastieitäts-Axen gelegt. Man hat in den Formeln (5) (6) (7) 
und (8) $.17. R,=o zu setzen und hieraus $ zu bestimmen. Dieses & ist 
der Winkel der vollständigen Polarisation. 
1) Es halbire die Einfalls-Ebene den spitzen Winkel der beiden opti- 
schen Axen, es ist also nach (5) $.17.: 
sin = 
(1) o= AR, = sin(#—$”) cos(#-+P”) E 
Hierin ist: 
1 r— u? s 
z = IE cosksin2v. 
Nennt man £ die Neigung der Normale der ungewöhnlichen Wellen-Ebene 
gegen die Elastieitäts-Axe, welche den spitzen Winkel der optischen Axen 
halbirt, so hat man: 
sin2uysink—=sinzncos& und cotgk = sin£ cotgn 
und dies in —; substituirt, giebt: 
1 Ta— nz m— 
re 
cos’nsinzE = 2 sin2£. 
Diesen Werth in (1) substituirt und zugleich berücksichtigt, dafs sind — sin?o 
ist, erhält man: 
(2) o = sin (#— 6”) cos($+9’) E ——. — sina£ sin ’&. 
Hieraus kann man £ eliminiren mittelst der a der reflectirenden Ebene 
gegen die Elastieitäts-Axe, welche den spitzen Winkel der optischen Axen 
halbirt. Diese Neigung sei 90— I, alsdann hat man: 
(3) £-9"=I ode E40" =1, 
—- genommen werden mufs, 
je nachdem in (2) das Zeichen + oder — vor ” 
weil nach (5) $. 17. das obere oder das untere Vorzeichen zu nehmen ist, 
