an der Grenze zweier vollkommen durchsichtigen Medien. 127 
je nachdem I<£ oder I>£. Setzt man für £ seine Werthe aus (3), so 
kann man beide daraus entstehende Gleichungen in eine zusammenziehen, 
wenn man dem / positive und negative Werthe nn und man erhält: 
o= sin(P—d”) cos(d+9”) — —— sin’o sin’(I—E”). (4) 
Zwischen & und #” findet aber die Relation statt: 
sin’®’ = sin’® (u + (#’— u?) sin’v), 
welche durch die Elimination von v durch £ und I sich verwandelt in: 
2 2 ging 
sin’®’ = sin’® Ge — ZZ eos2(I— ))- (5) 
Entwickelt man die Gleichungen (4) und (5) nach sin2#” und cos2$”, so 
leitet man leicht folgende Werthe daraus ab: 
(#’—v?) (1 (m’+v?) sin 9) sin’#sin2/—sin2& (1-(r’—v?) sin? &cose7) 
((=’ —v’)sin® ‘#sinz 7)’ + (1- (= —v’) sin’ $ cos27))} 
sin2d”’ = — 
(1-(@° ’+v?)sin? +) (-(#° —v?’)sin?® $cos27) + (e’ —v?) sin26 sin "peosel 
cos2p" = (= —v?) sin 6 sin2 TI)? + (1—-(#’—v?) sin ‘d cos2 1)? 
Addirt man die Quadrate dieser beiden Gleichungen zusammen, so findet 
man nach einigen Reductionen für den gesuchten Polarisations-Winkel: 
(6) 
2) Wenn die Einfalls-Ebene den stumpfen Winkel der optischen Axen 
halbirt und senkrecht auf deren Ebene steht, so hat man die Gleichung (6) 
8. 17. auf eine ähnliche Art zu behandeln. Das Resultat ist aber leicht vor- 
2 
(—v?) cos? IE —) sin = 
MÜSSE ALe 
sun Pi 1— ra? v? 
her zu sehen, man kann dasselbe aus (6) ableiten, indem man 7° mit #° ver- 
tauscht, und / mit I’, wo 90—I’ die Neigung der reflectirenden Ebene gegen 
die Elasticitäts-Axe ist, welche den stumpfen Winkel der optischen Axen 
halbirt. Man hat also in diesem Falle: 
» 2, __ (iv?) cos’T’+ (1—1?) sin ?7’ 
N ® 
3) Wenn die Einfalls-Ebene mit der Ebene der optischen Axen zu- 
sammenfällt, so ist in den Ausdrücken (7) 8.17. R,=o zu setzen. Dies 
R,= 0 verwandelt sich durch Einführung von £ und J auf dieselbe Weise, 
wie in (2) dieses $., in: 
