128 Nevmann: über die Reflexion und Brechung des Lichtes 
()  0o= sin(#— 9") cos(P+P") — —.— sin’(I— 9”) sin’®, 
und für die Relation zwischen $ und ®” erhält man: 
(8) sin’p’= sin le En —_ Fer cos2(I—4$"). 
Hieraus findet man: 
(9) sin’® = 
(—1?) cos sk Gear sin ? 
1—p? m? 
Die Lösung der Gleichung R,= 0 in (8) $. 17. erhält man aus (9) dieses $., 
wenn man statt u” setzt =” und statt m?» und statt Z den Winkel 7’, wo I’ 
dieselbe Bedeutung wie vorher hat. Da aber hier /+I’ = 90°, so ersieht 
man, dafs der Ausdruck (9) des Polarisations-Winkels durch diese Substitu- 
tionen nicht verändert wird. 
Zufolge der Betrachtungen, welche uns in $. 8. zur Gleichung (3) 
geführt are und die gültig sind, zu welcher Abtheilung von Kıyatallen 
das reflectirende Medium auch gehört, hängt der Winkel der vollständigen 
Polarisation allgemein auch hier ab von der Gleichung: 
(10) ps—ps=o0. 
Ich werde diese Gleichung auf eine einfachere Form zurückbringen. Setzt 
man: 
sin x’ sin(P—$') cos (P+9$') + sin "op tangg’ = A’ 
sin” sin(P—®”) cos(® +9") + sin "o’tangg” = A" 
— sine’ sin(d+9) cos (P— 9) + sin’$’ tangg’ = B’ 
— sin x” sin (#+9") cos (P—$”") + sin’$"tangg’= B”, 
so verwandeln sich die Ausdrücke für p, p', s, s’ in (2) 8.17. in folgende: 
p = A'cos&” sin($#+9’) + 4" cosx’ sin (#-+%)) 
Ns = B’ cos&” sin(#—#”) + B” cosx’ sin (#—$') 
INs2— ArB2— AB: 
Np = — cosx’ cosx” sin2$ sin (’ —®”). 
Diese Ausdrücke in (10) substituirt, giebt: 
(4 c0sx” sin (p+P”) + A” cos.x’sin (P+P')) (B’ cos&”sin (Bp—P”) + B”cosa’sin u Ze 
+ (4’B"— 4”B’) cos&’ cos” sin2p sin (P’— $”) ; 
