132 Neumann: über die Reflexion und Brechung des Lichtes 
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und dieser Ausdruck verwandelt sich, wenn für cos2n sein Werth nn 
gesetzt wird, in: 
und demnach hat man endlich: 
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1— . . 
u 2 cos U cos U’1-Hu?-+r?) — sin Usin U’ cos2X m?— u? 
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an ‚2 h ( +r ) 2 
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Die sich unmittelbar darbietenden sehr merkwürdigen Folgerungen aus die- 
sem angenäherten Ausdruck des Winkels der vollständigen Polarisation sind: 
1) Dafs es in jeder reflectirenden Ebene zwei auf einander rechtwink- 
lige Azimuthe der Einfalls-Ebenen giebt, in welchen der Winkel der voll- 
ständigen Polarisation ein Maximum und Minimum ist. In Beziehung auf 
diese Azimuthe ist das System von Polarisations-Winkeln der Ebene symme- 
trisch vertheilt, d. h. in je zwei Einfalls-Ebenen, welche gleich geneigt sind 
gegen die Einfalls-Ebene des Maximums oder Minimums des Polarisations- 
Winkels, finden sich gleiche Polarisations-Winkel.e. Die zwei Einfalls- 
Ebenen des gröfsten und kleinsten Polarisations -Winkels sind parallel dem 
gröfsten und kleinsten Radius vector des Schnittes, den die reflectirende 
Ebene mit der Elastieitäts-Fläche bildet, durch deren Mittelpunkt gelegt. 
2) Dafs wenn die reflectirende Ebene senkrecht auf einer der optischen 
Axen steht, in welchem Falle nämlich U=o oder U'=o ist, die Winkel 
der vollständigen Polarisation in allen Azimuthen gleich sind. 
Diese zwei Theoreme sind ganz analog den ähnlichen bei den einaxigen 
Krystallen und ich vermuthe, dafs sie auch hier nicht nur annäherungsweise, 
sondern streng stattfinden. 
$. 20. 
‚Bei dem durch Reflexion vollständig polarisirten Strahl bildet die 
Polarisations-Ebene mit der Einfalls-Ebene den Winkel «, und für diesen 
gelten dieselben Überlegungen , wie bei den einaxigen Krystallen in $. 8. 
Man hat: 
’ 
(1) tanga = —, 
