134 Neumann: über die Reflexion und Brechung des Lichtes 
Annäherung kann man im Ausdruck (4) setzen: u=v, u" =v, sine” —=— cos‘, 
cos®’—=—sinx, k=j und in dem mit sin(#—#”) multiplicirten Theil 
# =". Dann erhält man: 
i sin(p’—$”) (sin u sin w’sin2a’cos2b’+(sin u coswsin(x-Hj)-Hsin wcosusin(x—j))sin 2” 
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5° sin (P—®') 2 sin u sin w 
6) 
Aus (14) des vorigen $. erhält man: 
sin U cos U’ sin (X+J) 
+sin/’cosUsin(X—J) 
sinUcosU’sin(X-+J) 
sinU’cosUsin(X—J) 
sin u. cos wsin(x4j) + sin u’cosusin(x—j) = { cosp’+sinU sinV’ sin2X sind’ 
sin u sin w’sin2x = - sin d’+-sinV sinU’sin2Xcos d’. 
Ele ER » 7 —sin(d'-d’) __ n’—u? sin?& : h 
Dies in (5) substituirt und zugleich , = —- „ gesetzt, giebt: 
tga= ın en $sinV sin U’sin 2X cos d’+ (sin(U+U”)sinXcosJ+sin(U—U’)cosÄsinJ)sin HR. 
(6) Kai 
Von dem System der Ablenkungen der Polarisations-Ebene verschafft 
man sich eine übersichtliche Anschauung, wenn man diejenigen Einfalls- 
Ebenen aufsucht, wo dieselbe = 0 ist. Man erhält aus tang «= o: 
(7) sin Usin U’ sin2X cos’+ (sin (U-+-U’) sin X cosJ + sin(U— U’) cosX sin J) sind’ = 0, 
woraus X, nachdem für $ der dem Polarisations-Winkel entsprechende 
Werth gesetzt ist, zu bestimmen ist. Untersuchen wir die einfachern Fälle, 
wo die reflectirende Ebene parallel mit einer der Elasticitäts- Axen ist: 
1) U-U’=o. Dies giebt: 
$sin U cos cosX + cosU cosJ sinp} sinX= 0. 
Die vollständige Polarisation ohne Ablenkung der Polarisations-Ebene findet 
also statt: 
a) bei ssnX=o 
b) bei cos X = —cotgÜ tangd$’ cos J, 
wodurch im Allgemeinen vier Azimuthe der vollständigen Polarisation ohne 
Ablenkung bestimmt sind. 
2) U+-U’=ıso. Dies giebt: 
$fsin U sinX cos®’+ cosU sinJ sind} cosX = 0, 
woraus: 
c) cosX—=0 
d) sin X = — cotgÜ’ sin Jtang $'. 
