an der Grenze zweier vollkommen durchsichtigen Medien. 135 
3) Wenn die reflectirende Ebene parallel mit der mittlern Elasticitäts- 
Axe ist, so ist entweder J=0 oder J=90°. Wir haben im erstern Falle: 
e) sn X=0 
) Er ae sin (U+ U’) tang op’ 
2sin U sin U’ 
und im zweiten Falle: 
g) cosX=o0 
: in (U— U’) tang &’ 
h ER TE sin ( se 
) sin X 2sin U sin U’ 
Es giebt also im Allgemeinen in diesen Fällen aufser dem Hauptschnitt immer 
noch zwei andere Azimuthe, wo die vollständige Polarisation ohne Ablenkung 
ihrer Ebene stattfindet. Diese wollen wir näher untersuchen. Die Gleichun- 
gen b) und d) können zusammengefafst werden. Es sei 990—£ die Neigung 
der reflectirenden Ebene gegen die den Winkel 27 der optischen Axen 
halbirende Elasticitäts- Axe, so dafs: 
cosU = cos£cosn 
Dies in b) gesetzt, giebt: 
tang & cos ?n 
cos X —=-—-taneo, =, 
5P tang ?E+sin?n 
(8) 
Die Gleichung d) giebt eine ganz ähnliche Gleichung, nur dafs statt n steht 
90—n und dafs £ nicht wie in (8) die Neigung gegen die r Axe bedeutet, son- 
dern gegen die u Axe. Die Eigenschaften der reflectirenden Ebenen, welche 
durch (8) ausgedrückt ist, werden am leichtesten erkannt, wenn wir diese 
Gleichung umkehren und schreiben : 
+t h . 
tang & EAN ann n yes Fr _ sin®n &’ cos®n An n, (9) 
4cos?X 
woraus sich ergiebt, dafs jedem Werthe von cos X zwei positive Werthe von 
tang£ entsprechen, dafs aber cos’X ein Maximum hat, welches nicht über- 
schritten werden kann. Unterscheiden wir zwei Fälle: 
1) wo das Maximum von cos X reel ist. Die Bedingung dafür ist: 
(10) 
tang 2. < 4tang ?n 
2 
cos"n 
