136 Neumann: über die Reflexion und Brechung des Lichtes 
Das Maximum selbst ist: 
tang d’ cos ?n 
cosoX= — - 
2sınr 
und es fällt auf die Fläche, für welche 
(11) tang£ = sinn. 
Die Grenze der Möglichkeit dieses Maximums ist: 
tang ”n 
cos?n 
tang °o == 
’ 
alsdann ist cosX=— 1, für die reflectirende Ebene bleibt tang£ = sinn. 
2) Wo das Maximum vor cos X nicht reel ist. Dies tritt ein, wenn 
2,1 4tang”’n 
| na cos”n 
Der cos X wird hier — ı bei: 
tang£’ = 4tang$ cos’n — 4 Viang’ 9 cos'n — Asin’n 
(12) und 
tang£” = +tangd’ cos’n + 4Vtang”® cos'n — Asin’n. 
Auf allen reflectirenden Ebenen zwischen diesen beiden durch £’ und £” 
bestimmten ist es nur der Hauptschnitt, in welchem die vollständige Polari- 
sation ohne Ablenkung der Polarisations-Ebene stattfinden kann. Zwischen 
E=E£' und £=o und zwischen &=£" und E=90 erscheinen zwei neue solcher 
Azimuthe aufser dem Hauptschnitt und nehmen ab von 150° bis 90°. 
Da der Polarisations-Winkel bei demselben Krystalle nicht viel variirt, 
so lassen sich diese Resultate durch ein Beispiel anschaulicher machen. Es 
sei der Polarisations-Winkel 56°, also ® ungefähr 34°. Aus (10) erhält man: 
sin?®4&’ 
tang’n > IR 
worin 6 = 34° giebt n> 174°. Wenn also der Winkel der optischen Axen, 
d. i. 2n, zwischen 35 und 1s0—35 liegt, so sind die Azimuthe ohne Ablenkung 
der Polarisations-Ebene aufser dem Hauptschnitt sowohl auf allen Ebenen, 
welche mit der gröfsten Elastieitäts-Axe als auf denen, welche mit der klein- 
sten Elastieitäts-Axe parallel sind, möglich. Liegt der Winkel der optischen 
Axen aufserhalb dieser Grenzen, so hat nur das eine System dieser Ebenen 
immer solche Azimuthe. 
