an der Grenze zweier vollkommen durchsichtigen Medien. 137 
Ich wende mich zu den reflectirenden Ebenen, welche parallel mit 
der mittlern Elasticitäts- Axe sind. Nennt man ihre Neigung gegen die 
Elastieitäts-Axe, welche den Winkel der optischen Axen halbirt, wiederum 
£, so hat man in f)) zu setzen: 
U=n+£ 
U'=n-£E 
und in h) U=£!+n 
U'=n-!. 
Da in h) der Winkel X von der auf dem Hauptschnitt senkrechten Ebene 
an gerechnet wird, werde ich dessen Nullpunkt mit dem X in f) übereinstim- 
mend machen, wo dieser Winkel vom Hauptschnitt selbst an gerechnet wird, 
und in h) statt X setzen X—90; dadurch verwandeln sich beide Gleichungen 
f) und h) in eine, nämlich: 
ee een, angd'. (15) 
sin ?E— sin ®n 
Die Azimuthe X ohne Ablenkung bilden also immer einen stumpfen Winkel 
mit dem Azimuth der nächsten optischen Axe, die Normale der reflectirenden 
Ebene mag in dem spitzen oder stumpfen Winkel der optischen Axen liegen. 
Kehrt man die Gleichung (13) um, so kann man dieselbe schreiben: 
tang = er Buß: nn ar tang” a Sa ang (14) 
4cos’n cos? 2cos”’ncosX 
wo cos X positiv oder negativ sein kann. Man sieht, dafs dieses Azimuth 
ohne Abweichung wegfällt, oder vielmehr, dafs wegen e) und g) nur, wenn 
die Einfalls-Ebene mit dem Hauptschnitt zusammenfällt, die Polarisations- 
Ebene keine Ablenkung erfährt, von 
GEAR TUNER ‚ 
tang”& 2 tangb 
tan = N tang "n — —,— 
85 4cos 'n ar 5 2cos“r 
bis 
"2. tang ?’ 2 tang p’ 
AUS } 4cos'n Te ealDer 2cos’n " 
Aufserhalb dieser Grenzen treten neue Azimuthe ohne Ablenkung auf, die 
bis 90° wachsen, welche Grenze sie erreichen, auf den auf den Elasticitäts- 
Axen senkrechten Ebenen. Der Winkel, den die zu £’ und £” gehörenden 
Ebenen mit einander bilden, hat einen einfachen Ausdruck, nämlich: 
tang (£’—E') = tang ed. 
Mathemat. Abhandl. 1835. S 
