an der Grenze zweier vollkommen durchsichtigen Medien. 139 
3) Das Azimuth der ursprünglichen Polarisation eines einfallenden 
Strahles, damit im reflectirten die Polarisations-Ebene parallel mit der Ein- 
falls-Ebene sei, mit d, und 
4) das Azimuth der ursprünglichen Polarisation, bei welchem der 
reflectirte Strahl senkrecht gegen die Einfalls-Ebene p polarisirt ist, mit 
9—d,. 
Man hat: 
tangd, = . tangd,— — & 
di) 
tangd,— — 
tangd, = 
p 
’ 
u 
zu 
V | 
wo s, $, p, p die in (2) $.17. angegebene Werthe haben, wonach diese 
Winkel in jedem gegebenen Falle berechnet werden können. Die Relation 
dieser Winkel unter einander: 
tang d, tang d, = tang.d, tang d, 
ist allgemein und gilt von jedem reflectirenden Medium. 
Ich werde untersuchen, unter welchen Umständen diese Winkel d,, ö,, d,, 
d, verschwinden werden. Wir haben also zu untersuchen die Gleichungen: 
De—10 Bundes. —:0 
oder wenn dafür aus (2) $.17. ihre Werthe gesetzt werden: 
sin (d — $”) cosx&’cosaı” — 0 (7) 
sin x’sin.«” sin (d’ —®”) cos (#’ +9”) + sin x’ sin’®’tgg”— sin«”sin’o'tgg’ = 0. (F) 
Ich werde mich nur mit der ersten Annäherung dieser Gleichungen beschäf- 
tigen, und das, was von den zweiten und höhern Potenzen von sin (d —®") 
abhängig, vernachlässigen. Bei dieser Annäherung verwandelt sich (=) in 
sin2x = o und dies, mittelst (14) $. 19. entwickelt, giebt: 
0= sind’ (sin(U+U’) cosJ sin X + sin (U— U’) sin J cos.X) — cos d sin U sin U’ sin2X. (=') 
Die zweite Gleichung (7) giebt denselben Ausdruck, der in (7) $. 20. gefun- 
den wurde, nur dafs in ihm & sich nicht auf den Polarisations-Winkel bezieht, 
sondern jeden Werth haben kann. Man hat also: 
= sind’ (sin (U+-U’) cos J sin X + sin (U— U’) sin J cos X) + cos d’sin U sin U’ sin2X. (=) _ 
Diese Gleichungen stellen zwei Kegelflächen im Innern des Krystalls dar; 
denkt man sich die Seiten derselben als Normalen von Wellen-Ebenen und 
So 
