an der Grenze zweier vollkommen durchsichtigen Medien. 143 
er senkrecht gegen die Einfalls-Ebene polarisirt war, so hat man nach 
(2) $.17.: 
D':D’ = sin(#+$") cosx” :sin(d-+9®) cosx', 
woraus erhellt, dafs der gewöhnliche oder der ungewöhnliche Strahl ver- 
schwindet, je nachdem cosx” = 0 oder cosx’—= 0. Da aber im Allgemeinen 
x” so gerechnet ist, dafs wenn $’ = #’ wird, cosx” = —sinx’ ist, so sind 
beide Fälle Wurzeln von derselben Gleichung, nämlich von sin2x’= 0, d. i. 
von der Gleichung (=). Denkt man sich Fig, 13. auf einer Kugelfläche ent- 
worfen, die um den Durchschnittspunkt O der Normale ON und der opti- 
schen Axen OU und OU’ beschrieben, so ist jede Seite OD’ des Kegels (7), 
für welche, wenn D’d den Winkel UD’U’ halbirt, der Winkel ND’d = 90° 
ist, ein nach dem Gesetz eines gewöhnlichen Strahls gebrochener Strahl eines 
solchen senkrecht polarisirten einfallenden Strahls, der keinen ungewöhn- 
lichen Strahl erzeugt. Jede Seite OD” aber, für welche VD” den Winkel 
UD’U halbirt, ist der ungewöhnlich gebrochene Strahl eines solchen ein- 
fallenden Strahls, der, senkrecht auf der Einfalls-Ebene polarisirt, keinen 
gewöhnlichen Strahl erzeugt. Es sind hiernach die Richtungen der einfallen- 
den Strahlen leicht zu finden; bezeichnen wir nämlich im erstern Falle die 
Neigung von D’ gegen N mit &, im zweiten Fall die Neigung von D” gegen 
N mit #”, und die zu $' und &#” gehörigen Einfalls-Winkel mit £’ und £”, 
so ist: 
an emo ne une 
2; Fr 70,2 Rem 
Veen & er (- nn cos (+ u) 
Es wird in einem gegebenen Falle keine Schwierigkeiten haben zu discutiren, 
für welchen Theil des Kegels (7’) cos x’ = o und für welchen sinx’=o. In 
Fig. 13. z. B. ist für den Theil des Kegels U ND’U überall cos x’= 0, für 
die beiden Theile U’SND’ und UB aber immer sinx’—=0o. Wenn die 
brechende Ebene parallel mit der Elastieitäts-Axe ist, welche den stumpfen 
Winkel der optischen Axen halbirt, d. i. U—-U’=o ist, so ist cos «' — 0 für 
alle Seiten des elliptischen Kegels, für welche 9 < U, sin & ist aber = 0 für 
die Seiten, für welche > U ist und für die im Hauptschnitt liegenden 
Strahlen. Umgekehrt verhält es sich bei den brechenden Flächen, die paral- 
lel mit der Elastieitäts-Axe sind, welche den spitzen Winkel der optischen 
Axen halbirt, d. h. für welche U+U’= ıso®. Wenn die brechende Ebene 
