44 Neumann: über die Reflexion und Brechung des Lichtes 
parallel mit der mittlern Elastieitäts- Axe ist, so ist für die Strahlen des 
elliptischen Kegels cosx’= 0, wenn die Normale der brechenden Ebene im 
stumpfen Winkel der optischen Axen liegt und sin«’= 0, wenn sie im schar- 
fen Winkel desselben liegt. Für die Strahlen im Hauptschnitt, welche im 
stumpfen Winkel der optischen Axen liegen, ist sin &’ = 0, welche im schar- 
fen Winkel liegen, ist cosx’= 0. 
Wenn die einfallenden Strahlen parallel mit der Einfalls- Ebene pola- 
risirt sind, so ist nach (3) $. 17.: 
D': D"’ = sin@”sin(p-+P”)eos(p—p”)— sin? p”tang g” :sin«’sin(P+P’)cos(Pp—P’)— sin? d’tangg”. 
Der ungewöhnliche Strahl verschwindet also beinahe, weil tang g’ und tangg” 
nur kleine von (#—#”) abhängige Gröfsen sind, wenn sinx’=o, und der 
gewöhnliche, wenn sinx’=o ist. Diese beiden Fälle sind wiederum in 
sin2x’= 0 enthalten, d.h. in der Gleichung (7). Die Seiten des Kegels 
Fig. 13., für welche sin «’= 0, sind annäherungsweise die nach dem Gesetz 
des gewöhnlichen Strahls gebrochenen Richtungen, in welchen ein parallel 
mit der Einfalls-Ebene polarisirter Strahl auffallen mufs, damit der unge- 
wöhnliche Strahl verschwindet, und die Seiten, für welche cosx’= 0, sind 
die nach dem Gesetz der ungewöhnlichen Strahlen gebrochenen Strahlen, 
welche parallel mit der Einfalls-Ebene polarisirt, keinen ungewöhnlichen 
Strahl erzeugen. Mittelst der durch (7’), d.i. sin2x’=0, gegebenen ange- 
näherten Werthe bestimmt man leicht genauere aus: 
=’—u? sin?® cosx’ sin (u— u’) sinj 
sin’ 2a" - z N 
4 sin (+9) cos(P—®') 
ha: ”’— u? sin?& cosx”sin (vv) cosk 
nee sin (P+P) cos(Pp—P) " 
Die Relation, welche zwischen der Lage der Polarisations-Ebene des ein- 
fallenden Strahls, seinem Einfalls-Winkel und dem Azimuth der Einfalls- 
Ebene stattfinden mufs, damit der gewöhnliche oder der ungewöhnliche Strahl 
verschwinde, erhellt allgemein aus (3) $.17. Wenn Einfalls-Winkel und 
Azimuth der Einfalls-Ebene gegeben sind, so hat man unmittelbar für das 
Azimuth a’ der ursprünglichen Polarisations-Ebene, bei welchem nur ein 
gewöhnlicher Strahl erzeugt wird: 
sin ?p’ tangg’ 
(4) tanga = —tang a cos) + rin) 
