an der Grenze zweier vollkommen durchsichtigen Medien. 145 
und für das Azimuth @’, bei welchem nur ein ungewöhnlicher Strahl erzeugt 
wird: 
Mges „ N sin Zhh tangg” 9 
tang a’ = + tang x” cos(—$”) ana‘ (2) 
Wenn die einfallenden Strahlen in den Azimuthen «a’ oder @” polarisirt sind, 
so bekommen die Ausdrücke für die Geschwindigkeiten in den reflectirten 
und gebrochenen Strahlen eine bemerkenswerthe Einfachheit. Wenn die 
ursprüngliche Polarisation statt hatte 
1) in dem Azimuth @, so wird: 
| 2sindcos& 
DZ cosa’ sin ($-+®) 
_ _. Sin($—®) 
R, isn (P+%) S 0) 
ia sin a’ sin (B—d)) cos (b-+&') + sin ?&’tangg’ Ss 
Dee herz yore 7 
cos a’ sin(P+ 4%’) 
und das Azimuth ö’ der Polarisations- Ebene im reflectirten Strahl: 
605 (PHP) 
c0s(P—P) 
2sin 2b sin ?«d’ tangg’ 
jan !=— sin2(P— ’) sin (+) cos x’ " 
tangd’ + 
2) in dem Azimuth @”, so ist: 
De 2sind cos& 
Di= cos x” sin (P+%”) S 
R — _ 0-9 
“7 ia) 
sin” sin (P—$”) cos (d-+P”) + sin ?&” tangg” 
Pr., — S TIEF nee „ S 
cosx” sin (P-+P”) 
und das Azimuth ö” der Polarisations- Ebene im reflectirten Strahl: 
„ cos(P-+P") 2sin2& sin P” tangg” 
Be Mn Ba EEE AT hl De: 
ung "= tansia cos(P — ®”) cosx” sin2(Pp—&”) sin(P +”) 
R $. 23. 
Ich werde mich jetzt mit der Untersuchung des Austritts eines Strahls 
aus einem krystallinischen zweiaxigen Medium beschäftigen. Die Geschwin- 
digkeit in dem austretenden Strahl werde ich, je nachdem er ein gewöhnlicher 
oder ungewöhnlicher ist, mit D’ oder D” bezeichnen, und die Geschwindig- 
Mathemat. Abhandl. 1835. ıy 
