an der Grenze zweier vollkommen durchsichtigen Medien. 151 
| p' | p’ | R’ | R? | R, R) | 
1) Gegen die 
Senkrechte aufd. E f h 3 R he ET 
Einfalls - Ebene siny’ +siny” sin 2) +sinz,” +sin2,, +sin2,, 
2) Gegen die 
Senkrechte aufd. A h N 2 4 . Hi; N 1 
brechend. Ebene | +sinWcosy’ |—sin W”cosy” | —sin&) cosz)|+sin&’cosz,’|—sin &,,c0s2,|-+sin&), cos 2) ( ) 
3) Gegen die 
Parallele mit d, 
Einfalls-Ebene u. 
d. brech. Ebene | + cos W cos y’ | —cosW’cosy” | +cos&/cos 2’ | —cos&’cos3,”| +cos &,/c08 2, — cos &)C08 23, 
Für die Geschwindigkeiten der ausgetretenen Strahlen, zerlegt nach denselben 
drei Richtungen, haben wir, je nachdem sie aus D’ oder D” entstanden sind: 
SEHE ad oder PZ 
2) —S’ sn’ - —$” sin” (12) 
3) — S’ cos!’ =..." cosı”. 
Demnach giebt das Prinzip der Gleichheit der Componenten folgende 
Gleichungen: 
1) Für einen gewöhnlichen einfallenden Strahl: 
78% = D' siny’+ R/ sinz/+ A) sinz,” 
— 5’ sin! = D’ sind’ cosy’— R/ sin&/ cosz/-++ R/' sin& cosz' (13) 
— 5’ cosı' = D’ cosW’ cosy’+ R) cos£) cosz/— R)’ cos&)’ cosz). 
2) Für einen ungewöhnlichen einfallenden Strahl: 
12% = D" siny”+ R} sinz, + R/sinz, 
— 8” sin!” = — D” sind” cosy”— R, sin&) cosz,+ RA sin&)/cosz, (14) 
— 8" cos!" = —D"cosW”cosy”+ R, cos &) cosz,, — Ri cos£, cosz,. 
Es soll jetzt gezeigt werden, dafs die quadratischen Gleichungen (2) und (3) 
mittelst der Gleichungen (13) und (14) sich in lineäre verwandeln. Ich werde 
mich zuerst mit (2) und (13) beschäftigen. Das Product der beiden letzten 
Gleichungen von (13) giebt: 
S’? sin! cos! = D’? sin ’cos\’ cos ?y’— R/? sin&/ cos&/cos?z/— R/? sin &/" cos&/’cos?z/? 
+ D’ Risin (V’—&) cosy’cos z/— D’R/ sin (U’—E}) cosy’ cos2/+R;R) sin (&4-E&/) cos2)cos2). 
Dies von (2) abgezogen, erhält man: 
P’? sinı’ cosı’” = D’? (sin V’ cos’ sin ?y’— sin?’ siny’tangp’) 
&sin?z/+-sin?E&/sin z/tangr)') 
— .D' R;sin(V’—E)) cosy’cos2/+ D’ R/ sin(V’—E/) cosy’ cos2/ — RR) sin(&-+E/) cos z)cos2). 
— RB}? (sin & cos & sin?2,+-sin? &sin zjtangr/)— R/? (sin &/ cos 
