156 Neumann: über die Reflexion und Brechung des Lichtes 
Man erhält dann: 
. ’ ! r ’ ’ 
’ ‚, sin(W—\Y’) cos (+) . RER / ’ 
= — —[ ——— sin z, 
R, D ne) Kose en My’ sinz/ + cosy cosz/ ) 
0) sin (!—\V’) f cos(! +) 
ee 79) Eu a) r ' ER ' 
— - - in 2, — 2 
AR, + ar) (con 2 Cosz) — c0osy' sin 2) 
5 sin(”—/”) fcos("HI”) . ; u 
RI & “ @ 2) siny” cosz,) — cosy” sinz/)) 
(6) sın (t +5) cos (1 —5) 
nn in («(”— I”) (cos("” +”) 
R’ = — Dr ne mr ee) 
z BEE Neo Ed en 000 CO 
Multiplieirt man die erste der Gleichungen (1) mit sin y’ und die zweite mit 
sin’ cosW’ siny’— sin’V’tangp', und addirt beide, so erhält man, mit 
Berücksichtigung der Relationen (16) $. 23., P’ in einer Form, welche für 
angenäherte Berechnungen seiner Werthe bequem ist. Auf eine ähnliche 
Weise erhält man auch S’ und P” und $”. 
pP— D/(2sinV’ cos Y'siny’—sin?V tgp’)sin y’—(R}cos z/sin(V—E))— R}cos 2} sin(V—E)))cosy’ 
Ing sin (’+W') cos (— W) siny’— sin "V tgp’ 
(7) 
Ge 2.D’ sin) cos/ cosy’ + R} cos 2) sin (V’— &) — R/ cos =) sin (V’— &}) 
Fr sin (+) 
p— D’(esiny”cosYsiny’—sin?Y’tgp”)siny’—(R},cosz,sin(V’—E))—R)cosz}sin(W’—E)))cosy” 
pe sin (+ Y”) cos (’— 4”) siny”"— sin 2.1” tgp” 
(6) 
” 
2.D” sin L” cos\L” cosy”— R), cos z), sin (V’— &,) + R), cos 2) sin (V’— &)) 
sin (= Y”) . 
Will man in diesen Werthen für P', $', P’, $” nur die erste Potenz des 
Unterschiedes der Elastieitäts- Axen berücksichtigen, so sind für AR/, R/, 
4, I ihre angenäherten Werthe aus (5) und (6) zu setzen. 
Die Formeln (3) bis (8) werden imaginär, wenn die Einfalls-Winkel 
innerhalb der Grenze der totalen Reflexion liegen. Man kann in diesem Falle 
die reflectirten Intensitäten hier auf dieselbe Weise ableiten, wie bei den 
einaxigen Krystallen. 
Ich werde die Formeln (7) und (8) noch anwenden auf den Fall des 
Durchgangs des Lichtes durch ein von parallelen Ebenen eingeschlossenes 
Medium, weil diese Formeln für die Theorie der Farben, welche krystal- 
linische Blättchen im polarisirten Licht zeigen, von Wichtigkeit sind. Als- 
