an der Grenze zweier vollkommen durchsichtigen Medien. 157 
dann sind D’ und D” zwei zusammengehörige Strahlen, welche aus demsel- 
ben einfallenden Strahl entstanden sind, und ihre Werthe sind durch die 
Formeln (2) $. 17. gegeben. Ferner ist aldan !”={!'=9,V'=d), 
VW a N a — 9; EL— ERBEN — iS. 2 am 
2’ =z,; ich werde die Winkel £/, &’, z/, z,’ mit £’, E”, zZ’, z’ bezeichnen. 
Diese Substitutionen gemacht, erhält man: 
Pu D’ (2sin d’ cos d’sin a’—sin?$'tgg')sina’— (R} cos z}sin(p’—E))— R/ cos ’sin(p—&/))cos.&’ 
TE sin (P +) cos (#— $') sin a’ — sin ?p’ tg’ 
9) 
Ss 2.D’ sind’ cos ch’ cosx’ + R) cosz sin (—&)—R/ cos z/ sin (d’— &/ 
sin(Pp+P) 
po D”(2sinp”cos 9”sina’—sin?p"tgg”)—(R),cos2/sin(p’—E/)-HR)cos ’sin(p’—E/))cosx” 
BER sin (P-+P”) cos(P— P”) sina” — sin pP” tgg” 
(10) 
) 
Kt 2D" sind” cos” cosx”’— R), cos z, sin (P’— &) + R), cos =) sin (#’—&/) 
sin (B+P") 
worin für D’ und D” die Werthe aus (2) $. 17. zu setzen sind. 
Will man nur die erste Potenz von r’—u” in (9) und (10) berück- 
sichtigen, so ist zu setzen: 
Run rn as sin’ sinz’-+ cos’ cos?’) ee 
RD EN na cosz — cosx' sinz ) 
R,=+ De rn cosx sinz’ — sin’ cos?‘) en 
Ka u en u cosx' cosz + sin sinz‘). ö 
Vernachlässigt man aber in (9) und (10) Alles, was von dem Unterschied der 
Elasticitäts--Axen abhängt, so bekommt man nur das Glied, welches von der 
Lage derselben abhängt, und erhält, wenn für D’ und D” ihre Werthe 
gesetzt werden: 
