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8.9. 
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Inhalts-Verzeichnifs der $$. 
Einleitung. Stand der Frage. Die Fresnelschen Formeln; ihre Richtigkeit durch die 
Beobachtungen erwiesen. 
Entwickelung der Grundsätze, worauf die in dieser Abhandlung ausgeführte Theorie beruht. 
Anwendung dieser Grundsätze auf den Fall, wo das Licht von einem unkıystallinischen 
Medium reflectirt und gebrochen wird. 
Vorbereitung für die Anwendung derselben Grundsätze auf optisch einaxige Medien. 
Aufstellung der Gleichungen, von denen die Intensitäten des gebrochenen und reflectirten 
Lichtes bei optisch einaxigen Krystallen abhängen. 
Zurückführung jener Gleichungen auf Gleichungen vom ersten Grade. 
Ausdrücke für die Geschwindigkeiten in den reflectirten und gebrochenen Lichtstrahlen 
bei einaxigen Krystallen. Ihre Analogie mit denjenigen für unkrystallinische Medien. 
Discussion über den Winkel, welchen man bei krystallinischen Medien den Winkel der 
vollständigen Polarisation nennen soll. Ablenkung der Polarisations-Ebene 
bei kıystallinischen Medien. Die Seebeck’sche Formel für den Polarisations-Winkel, für 
den Fall, dafs die Reflexions-Ebene parallel mit einem Hauptschnitt ist. Der allgemeine 
Ausdruck für den Polarisations-Winkel hängt ab von einer biquadratischen Gleichung. 
Numerische Vergleichung der berechneten Polarisations-Winkelmit Seebeck's Beobachtungen. 
Beweis, dafs der Polarisations-Winkel derselbe ist, wenn die Reflexions-Ebene mit dem 
Hauptschnitt den W. »und 180—w bildet. Angenäherter Ausdruck für den Polarisations-W. 
Ein einfaches Theorem über die Beziehung zwischen dem Polarisations-Winkel und der 
Ablenkung der Polarisations-Ebene. Es giebt im Allgemeinen drei Lagen der Reflexions- 
Ebenen, in welchen keine Ablenkung der Polarisations-Ebene stattfindet. Drehung der 
Polarisations- Ebene durch Reflexion, wenn die einfallenden Strahlen parallel oder senkrecht 
gegen die Reflexions-Ebene polarisirt sind. 
Untersuchung über den Fall, in welchem das einen einaxigen Krystall umgebende Medium 
nahe denselben Brechungs-Coefficienten hat wie der Krystall. 
Der Polarisations-Winkel wird in gewissen Fällen, wo der Brechungs-Coefficient des umgeben- 
den Mediums zwischen dem gewöhnlichen und ungewöhnlichen desKrystalls liegt, unmöglich. 
Die Ablenkungen der Polarisations-Ebene werden verglichen mit den Beobachtungen von 
Brewster auf einer mit Cassia-Öl bedeckten natürlichen Bruchfläche des Kalkspaths. 
Wenn das umgebende Medium genau denselben Brechungs-Coefficienten hat wie der gewöhn- 
liche des Krystalls, so ist der reflectirte Strahl unter allen Incidenzen vollständig pola- 
risirt. Einfaches Theorem über die Lage seiner Polarisations-Ebene. Azimuthe der 
Polarisations-Ebene des einfallenden Lichts, bei welchen es gar nicht reflectirt wird, 
und bei welchen es im Maximum reflectirt wird. Wenn der Brechungs-Üoefficient des 
umgebenden Mediums wenig von denen des Krystalls verschieden ist, so findet unter 
allen Reflexions-Winkeln immer eine nahe vollständige Polarisation statt. Ausdruck 
für die Lage der Ebene, nach welcher das Licht nahe vollständig polarisirt ist. 
Die Gesetze, nach welchen ein polarisirter Strahl bei seinem Eintritt in einen oplisch ein- 
axigen Krystall sich zwischen dem gewöhnlichen und ungewöhnlichen Strahl theilt. Die 
Azimuthe der Polarisation des eintretenden Strahls, bei welchen der gewöhnliche oder 
ungewöhnliche Strahl verschwindet. Die Intensität der beiden Strahlen, wenn das ein- 
tretende Licht unpolarisirt war. 
Austritt des Lichtes aus einem einaxigen Krystall in ein unkrystallinisches Medium. Die 
Grundgleichungen. 
