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6. 1. 
Soit À (Fig. 1.) un levier cylindrique ou conique, fixé irrévocablement en CD. 
Nous supposons une force E appliquée au point B et tirant dans une direction 
perpendiculaire à l'axe cd du levier. Cette force tend à comprimer le côté c8 et à 
déchirer le côté ac. Si la résistance de compression est égale à la résistance d’ex- 
tension, et si ces deux résistances cèdent, la moitié c? se comprimera d'une cer- 
taine quantité À la moitié ac s’allongera d'autant, en sorte que tout le levier s'in- 
clinera autour du centre « ou plutôt autour de la droite qui passe par ç et est 
perpendiculaire à la direction de la force. Toute autre tranche infiniment mince 
ab, a”b" se trouvera dans le même cas et il se fermera en #’, #" une compres- 
sion et en ag” une extension, l'une et l'autre ayant leur c pour centre de mou- 
vement. Si nous admettons que chacune de ces tranches horizontales sur toute 
la longueur du levier puisse céder dans le sens de la compression et de l’exten- 
sion, les centres de mouvement formeront une surface composée de tous les dia- 
mètres perpendiculaires à l'axe, surface qui prendra la figure d'une courbe élas- 
lique, et chaque point de cette surface ne sera ni comprimé ni distendu par la 
force E, 
Si par contre la résistance de compression (que nous supposons toujours en 
réquisition du côté 2 B) est plus petite que la résistance d'extension, alors la sur- 
face des centres de mouvement ne passera plus par le milieu ou l'axe du levier, 
mais se trouvera plus éloignée de 2B, comme en ee. Le contraire arriverait si 
la résistance de pression était plus grande que la résistance d'extension. Le pre- 
mier cas à lieu dans les corps élastiques mous, tel que le bois de sapin où la 
résistance de pression n'est, d'après les expériences de M. Camus DE MÉZIÈRES, 
