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Über die optischen Eigenschaften der Metalle 

 für lange Wellen. 



Von Max Planck. 



JL/ie auffallend einfachen Gesetzmässigkeiten, welche die HH. E. Hagen 

 und H. Rubens 1 bei ihren umfassenden Versuchen über die Reflexion 

 von Metalloberflächen für längere Wellen gefunden haben, und deren 

 vorläufige, mir im Gespräch gemachte freundliche Mittheilung durch 

 Hrn. H. Rubens, veranlassten mich, che optischen Eigenschaften eines 

 Metalls, insbesondere das Reflexionsvermögen und den Extinctions- 

 coefficienten, aus der MAxwELi/schen Theorie unter der einfachen An- 

 nahme herzuleiten, dass selective, auf Eigenschwingungen der Mole- 

 küle beruhende Vorgänge hierbei überhaupt nicht in Betracht kommen, 

 sondern dass für das gesammte optische Verhalten des Metalls ganz 

 allein seine Leitungsfähigkeit für stationäre galvanische Ströme maass- 

 gebend ist. Diese Berechnung, deren Resultate allem Anschein nach 

 mit den Messungen in guter Übereinstimmung sind, und daher eine 

 neue, wichtige Bestätigung der elektromagnetischen Lichttheorie liefern, 

 theile ich im Folgenden mit, da ich die betreffenden Formeln in der 

 vorliegenden Metalloptik nicht gefunden habe. Indessen ist es mir 

 nicht unwahrscheinlich . dass dieselben doch schon sich irgendwo ent- 

 wickelt vorfinden. 



Für den Fall einer ebenen geradlinig polarisirten Lichtwelle in 

 einem Metall, welches keine sogenannten dielektrischen Eigenschaften 

 besitzt und die Schwingungen nur durch gewöhnliche galvanische Lei- 

 tung absorbirt, gelten die Maxwell -HERTz'schen Gleichungen: 



dE dll , ^ 

 — = c- 4tt\E 



dt dx 



sfl _ 922 



dt dx 



Hierbei bedeuten E und H die elektrische und magnetische Feldinten- 

 sität, c die Lichtgeschwindigkeit im Vacuum, und A die galvanische 

 Leitungsfähigkeit des Metalls im absoluten elektrostatischen Maass. 



1 Diese Berichte, Sitzung vom 5. März 1903 



