Planck : Über dir optischen Eigenschaften der Metalle für lange Wellen. '1 < 9 

 Daraus folgt : 



Diese Gleichung wird befriedigt durch die gleichmässig gedämpfte Welle: 



E=Ae 



wenn die Beziehung erfüllt ist: 



»*(1 + p 2 ) + 4tta. = 0. 

 n ist die Zahl der Schwingungen in 2-tt Secunden. ferner: 



p = x -+- iv : 



v ist das Verhältniss der Wellenlänge im Vacuum zur Wellenlänge im 



Metall. ■/. ist der Extinctionscoefficient, entsprechend dem Satze, das-. 

 die Intensität eines im Metall fortschreitenden Lichtstraids nach Zurück- 

 legung einer auf das Vacuum bezogenen Wellenlänge auf den Bruch - 

 theil e~ 4 "* des Anfangswerthes herabsinkt. 



Die Substitution des Werthes von p ergibt, mit Trennung des 

 Reellen vom Imaginären: 



— 2kM2 + An~k = 

 und : 



1 +x 2 -V 2 = 0. 



Führt man noch statt n die Zeit r einer Lichtschwingung ein : 



_ 27r 

 ii 



so ergeben sich hieraus die Werthe: 



y? = I(J/4V"T 2 +1 + 1). 



v a = i(|/4X , r*+l-l). 



Hierdurch ist das gesammte optische Verhalten des Metalls charak- 

 terisirt. 



Der Reflexionscoefficient für die an Vacuum grenzende Oberfläche 

 des Metalls bei normaler Incidenz ergibt sich bekanntlich unmittelbar 

 aus den Grenzbedingungen von der Grösse: 



R= (v-l)*+* s 



(V + 1) 2 +K 2 



Daraus folgt, mit Benutzung der berechneten Werthe : 



|/4X 2 r 2 + 1 + 1 -]/-2()/4X 2 t 2 +1-1) 

 R = — — T= 



|/4X 2 t 2 + 1 + 1 +]/-2(|/4X 2 r 2 + 1-1) 



