E.Hagen und II. Rubens: Emissionsvermögen der Metalle. 41 3 



und ihr dicht anliegend eine 5''"' grosse Scheibe aus mikroskopischem 

 Deckglas. Sodann wurde das Verhältniss der Strahlungs -Intensität des 

 schwarzen Körpers /.u der der Glasplatte unter Benutzung eines kleinen. 

 wassergespülten Diaphragmas (14""" Durchmesser) ermittelt. Der ge- 

 fundene Werth ergah sich zu 1.30. Für alle weiteren Versuche wurde 

 dann stets die Strahlungs -Intensität der verschiedenen Metallflächen 

 mit der der gedachten Glasplatte anter Verwendung eines 32""" grossen, 

 runden Diaphragmas verglichen. Die so erhaltenen Verhältnisszahlen 

 brauchten alsdann nur noch durch 1.30 dividirt zu werden, um auf 

 diese Weise unmittelbar den Vergleich mit der Strahlung eines gleich 

 grossen absolut schwarzen Körpers zu ergeben. In dieser Weise sind 

 die in der nachstehenden Tabelle 1 aufgeführten Zahlen erhalten. 



Nur bei dem Quecksilber musste anders und zwar folgender- 

 maassen verfahren werden. Hier wurde nahe vor dem Diaphragma, 

 etwas unterhalb desselben, eine grosse Porzellanschale mit auf ioo° 

 erhitztem Quecksilber aufgestellt und über diesem in der Höhe des 

 Diaphragmas eine als Spiegel dienende, schräggestellte Flussspathplatte. 

 Die von dem Quecksilber ausgehende Strahlung konnte dadurch nach 

 dem Diaphragma hin reflectirt werden. Um dann weiter den Vergleich 

 dieser Strahlung mit der des gleich warmen schwarzen Körpers vor- 

 zunehmen, Hess man auf dem erhitzten Quecksilber eine grosse Scheibe 

 desselben mikroskopischen Deckglases schwimmen, wie solches zu den 

 zuvor beschriebenen Versuchen gedient hatte, und benutzte jene als 

 Vergleichskörper. 



Dass bei keinem der Versuche fremde Strahlungen das Resultat 

 gefälschl hatten, wurde in jedem Einzelfalle durch nachträgliches Ein- 

 schalten einer 1"" dicken Steinsalz- oder einer Flussspathplatte con- 

 statirt. Eine solche absorbirte die benutzte Strahlung vollständig. 1 



In der folgenden Tabelle sind die Werthe für (100 — R) in Spalte 6 

 mitHülfe der Formel (2)berechnet, indem manfürr den der Wellenlänge 

 X= 25.5 v. entsprechenden Werth einsetzte, gleichzeitig auf das elektro- 

 magnetische Maass überging und berücksichtigte, dass unser x der 

 reeiproke Werth des in Ohm gemessenen Leitungswiderstandes eines 

 Drahtes von i m Länge und i qmm Querschnitt ist. In Spalte 6 und 7 

 sind die von uns direct durch Beobachtung gefundenen Betraue neben 

 die aus der Formel (2) errechneten Werthe für (100 — R) gestellt. Beide 

 zeigen eine so weitgehende Übereinstimmung, dass schon dadurch die 

 von uns gefundene Gesetzmässigkeit 



(100 — R) ]/x = const 

 eine volle Bestätigung gefunden hat. Das (deiche geht aus Spalte 8 



1 II. Rubens und A. Trowbridge, Wied. Ann. 60, S. 724. 1S97. 



