E.Hagen und H. Rubens: Emissionsvermögen der Metalle. 415 



Constante C=(ioo — R) V% 110 für reine Metalle etwa 25 Procent kleiner 

 ausfallen müssen als diejenige fiir die Legirungen mit verschwinden- 

 dem Temperatur - Coefficienten und als die theoretisch berechnete Zahl 

 7.23. Man kann also aus Emissionsversuchen die Grösse und Rich- 

 tung der Widerstandsänderung mit der Temperatur direcl berechnen, 

 und zwar muss dabei die Emission proportional der Quadratwurzel 

 aus dem Widerstand zunehmen. Um diese Beziehung noch weiter zu 

 prüfen, haben wir folgende Versuche angestellt. 



Vor dem 32 1 "'" weiten Diaphragma unserer Versuchsanordnung 

 wurde ein elektrisch erhitzter, kastenförmiger, flacher Hohlkörper aus 

 blankem Platinblech autgestellt von der Form, wie ihn die HH. Lumher 

 und Kielraum' bei Versuchen über die Emission des blanken Platins 

 angewandt haben. Die Temperatur dieses Platinhohlkörpers konnte 

 durch ein in seinem Innern befindliches 1.1: CHATELiER'sches Thermo- 

 element gemessen werden. Für höhere Temperaturen (8oo° bis 1560 ) 

 wurde der Hohlkörper durch einen einfachen, aus demselben Platin- 

 blech geschnittenen Streifen ersetzt, dessen Temperatur mit Hülfe des 

 Holborn und KuRLBAUM'schen optischen Pyrometers 2 bestimmt wurde. 

 Die hiermit direct beobachtete "schwarze« Temperatur wurde nach 

 der von den genannten Herren aufgestellten Cörreetionstabelle auf die 

 Celsiusscala umgerechnet. Bei den Versuchen mit hohen Tempera- 

 turen (über 8oo°) war es erforderlich, die Zahl der reflectirenden Fluss- 

 spathflachen von drei auf vier zu vermehren, da sonst die Rest- 

 strahlen nicht genügend rein waren. Die dann noch vorhandenen 

 geringen Verunreinigungen derselben durch Strahlung kurzer Wellen- 

 länge wurden durch Einschalten einer Steinsalzplatte in den Strahlen- 

 gang ermittelt und der Betrag in Abrechnung gebracht. Ferner wurde 

 für die höheren Temperaturen das nur 14'"™ weite Diaphragma ange- 

 wandt, welches einen directen Vergleich der Strahlung des glühenden 

 Platinblechs mit derjenigen unseres schwarzen Körpers bei I70°C. er- 

 möglichte. Ist aber die Strahlung des schwarzen Körpers für Rest- 

 strahlen von Flussspath für eine Temperatur bekannt, so lässt sie 

 sich ohne weiteres für alle Temperaturen angeben, da nach Rubens 

 und Kurlbaum 3 die Intensität der beobachteten Reststrahlung bei Tem- 

 peraturen oberhalb 20 C. proportional der Temperaturdifferenz zwi- 

 schen dem seil warzen Körper und der Thermosäule ist, eine Thatsache, 

 welche durch die von Hrn. Planck 1 abgeleitete Strahlungsgleichuni;' 



1 0. Lummer und F. Kurlbaum, Verhandlungen der Phys. Ges. zu Berlin 17 

 S. 10'.. 1898. 



a L. Holborn und F. Kurlbaum, Ann. der Phys. X S. 225, 1903. 

 ; H. Rubens und F. Kurlbaum, Ann. der Phys. IV S. 649, 1901. 

 4 M.Planck, Ann. der Phys. IV S. 553, 1901. 



