E. Hauen und H.Rubens: Emissionsvermögen der Metalle. 411) 



Eigenschaften von Eisen und Nickel auf ihr Verhalten diesen Strahlen 

 gegenüber nicht zu constatiren ist. 1 



2. Das Emissionsvermögen (ioo — R) zeigt die von der Maxwell- 

 schen Theorie wegen der Widerstandsänderung der Metalle geforderte 

 Abhängigkeit von der Temperatur. 



3. Man wird daher auch berechtigt sein, in dem Gebiel langer 

 Wellen die völlige Übereinstimmung der übrigen optischen Constanten 

 mit den aus der MAXWELL'schen Theorie berechneten Grössen anzu- 

 nehmen. Nach derselben ergeben sich, wie bereits Hr. Drude" gezeigt 

 hat, der Extinctionscoefficient (g) und der Brechungsindex (v) der Me- 

 talle für normale Incidenz als numerisch gleich und zwar zu: 



<j = v = 5.48 jAcA. (4) 



Ferner ist 



Ä= I oo^i- 7 j = ioo^i--j, (5) 



folglich 3 



200 



y = v = -. (6) 



J 100— R 



Beide Grössen sind mithin aus dem Emissionsvermögen allein 

 bestimmbar. 



4. Eine weitere Folge, welche sich aus der Übereinstimmung 

 unserer Versuche mit der elektromagnetischen Lichttheorie ergiebt, 

 verdient besonders hervorgehoben zu werden. In die theoretische Be- 

 rechnung der Constante C geht ausser Zahlenfactoren nur die Licht- 

 geschwindigkeit und die Wellenlänge ein, welche durch Strahlungs- 

 versuche ermittelt werden können. Dividirt man nun das Emissions- 

 vermögen eines Metalles für die Wellenlänge A (die Emission des 

 schwarzen Körpers =100 gesetzt) durch die Constante C und qua- 

 drirt den Quotienten, so erhält man den elektrischen Leitungswider- 

 stand in Ohm, den ein Draht aus dem betreffenden Metall bei i m Länge 

 und i qmm Querschnitt besitzt. Man ist dadurch also in der Lage, ab- 

 solute elektrische Maassbestimmungen lediglich mit Hülfe von Strah- 

 lungsmessungen vornehmen zu können. 



1 Nach Hrn. Drude kann dies zu Gunsten der von ihm ausgearbeiteten Theorie 

 des Magnetismus durch circular schwingende Elektroden gedeutet werden. 



2 P. Drude, Physik des Aethers S. 575, Formel (68), 1894. 



3 Hierin ist y. das specifische Leitvermögen des Metalls für die betreffende Tem- 

 peratur, so dass — = mj den Widerstand eines Leiters von i m Länge und iq mm Quer- 

 schnitt in Ohm bedeutet. /. ist die Wellenlänge in u. 



:;m- 



