Planck: Zur Theorie der selectiven Absorption. 4SI 



bei der Absorption in weniger starkem Maasse geltend machen wird 

 als bei der Dispersion, insofern das reine Lösungsmittel /war immer 

 merkliche Dispersion zeigen wird, aber doch in vielen Fällen als voll- 

 kommen durchsichtig betrachtet werden kann. 



Ich habe daher im Folgenden die in meiner vorigen Arbeit auf- 

 gestellten Gleichungen der Theorie auf die Erscheinungen der selec- 

 tiven Absorption angewandt und ihre Consequenzen entwickelt, zu- 

 nächst ganz unabhängig von irgend einer weiteren ans der Erfahrung 

 geschöpften Annahme, und zwar mit besonderer Berücksichtigung des 

 Einflusses, welchen die Vertheilungsdichte der Resonatoren, d. h. die 

 in der Volumeneinheit enthaltene Anzahl derselben, auf die selective 

 Absorption besitzt, selbstverständlich bei constant gehaltener gleich- 

 massiger Temperatur. Die Hauptresultate will ich hier kurz anführen. 



Das Verhalten eines Mediums in Bezug auf selective Absorption lässt 

 sich bekanntlich am einfachsten dadurch graphisch versinnlichen, dass 

 man den Extinctionscoefficienten als Function der Wellenlänge durch 

 eine Curve darstellt. Man erhält dann aus der Theorie für die Form 

 dieser »Extinctionscurve« drei wesentlich von einander verschiedene Ty- 

 pen, je nachdem das Maximum des Extinctionscoefficienten gross gegen 

 i oder klein gegen i oder von mittlerer Grösse ist. Die Extinctions- 

 curven des ersten Typus enthalten einen breiten Streifen metallischer 

 Absorption, dessen Maximum aber nicht mit der Wellenlänge der Eigen- 

 periode eines einzelnen Resonators zusammenfällt, sondern gegen diese 

 mehr oder weniger beträchtlich nach der Seite der längeren Wellen 

 (nach rechts) verschoben erscheint. Der Abfall der I^xtinetionscurve 

 vom Maximum nach der Seite der längeren Wellen ist immer steiler 

 als der nach der entgegengesetzten Seite. Mit zunehmender Verthei- 

 lungsdichte der Resonatoren rückt das Maximum der Extinction immer 

 weiter nach der Seite der längeren Wellen, zugleich verbreitert sich 

 der ganze Streifen, und zwar nach rechts hin stärker als nach links. 

 Die Extinetionscurven des zweiten Typus zeigen im Gegensatz dazu 

 einen ganz schmalen Absorptionsstreifen, dessen Maximum mit der 

 Wellenlänge der Eigenperiode eines Resonators zusammenfällt. Der 

 Abfall der Curve vom Maximum nach beiden Seiten ist nahe symme- 

 trisch. Mit zunehmender Vertheilungsdichte der Resonatoren erhöht 

 und verbreitert sich die Extinctionscurve, ohne dass das Maximum von 

 seiner Stelle rückt, und zwar ändert sich der Extinctionscoefficient pro- 

 portional der Vertheilungsdichte. entsprechend dem von A. Beer 1 auf- 

 gestellten Gesetz. Zwischen diesen beiden extremen Typen bilden die 

 Extinetionscurven des dritten Typus einen continuirlichen Übergang. 



1 A. Beer, Pogg. Ann. 86, S. 78, 1852. 



