4S2 Sitzung der physikalisch -mathematischen Classe vom 30. April 1903. 



Für jeden der drei genannten Typen mit den angegebenen Eigen- 

 schaften lässt sieh die Realisirung in der Natur an vorliegenden 

 Messungen nachweisen. 



§ i. Voraussetzungen der Theorie. 



Zur besseren Übersicht über die verschiedenen Bedingungen, 

 welche bei einer Prüfung der Theorie durch Messungen im Auge zu 

 behalten sind, seien die Voraussetzungen der Theorie hier noch ein- 

 mal zusammengestellt, 



Die elektromagnetischen Resonatoren, durch welche die selective 

 Absorption bewirkt wird, sind alle als gleichartig und mit einer ein- 

 zigen deutlich ausgesprochenen Eigenperiode, d. h. mit einem kleinen 

 logarithmischen Dämpfungsdecrement behaftet angenommen. Sie ruhen 

 in einem Vacuum, in völlig unregelmässiger Anordnung, doch so, 

 dass erstens der mittlere Abstand zweier benachbarter Resonatoren 

 gross Lsl gegen die Lineardimensionen eines Resonators, und dass 

 zweitens die in irgend einem Raumtheil enthaltene Anzahl von Re- 

 sonatoren, falls sie nur uiuss ist. der Grösse des Raumtheils pro- 

 portional ist. Der ganze von den Resonatoren selber eingenommene 

 Raum ist daher klein liegen den zwischen den Resonatoren befind- 

 lichen Raum, der alle physikalischen Eigenschaften des reinen Va- 

 cuums besitzt. 



Endlich ist angenommen, dass die Länge der in dem Medium 

 fortschreitenden Wellen gross ist gegen den Abstand zweier benach- 

 barter Resonatoren. Ob diese Bedingung hinreichend erfüllt ist, und 

 inwieweit die theoretischen Formeln eventuell auch ohne sie die that- 

 sächlichen Erscheinungen wiederzugeben vermögen, hängt nicht von 

 der Beschaffenheit des Mediums an sich, sondern von der Art des 

 betrachteten speciellen Vorgangs darin ab und muss für jeden Fall 

 besonders untersucht werden. 



;? 2. Verschiedene Formen der Extinctionscurve. 

 In meiner Eingangs erwähnten Abhandlung (S. 488) habe ich 

 für eine ebene, der Zeit nach periodische Welle folgende Werthe für 

 den Brechungsindex v und den Extinctionscoefficienten x der Wellen- 

 amplitude abgeleitet ' : 



, VW+P - q) 2 + P* + (a 2 + ß 2 - a) ) 



2(a2 + ß2) (1) 



_ KV + ß 2 - af + ß 2 - (a 2 + ß 2 - a) 

 2(a 2 + ß 2 ) 



1 x ist hierbei dadurch definirt, dass eine Strahlung von der auf das Vacuum 

 '"■» Wellenlänge >. nach Zurücklegung der Strecke >. auf den Bruchtheil e 4 "* 

 ihrer anfänglichen Intensität herabsinkt. 



