Planck: Zur Theorie der selectiven Absorption. 485 



?. Ist a, nahezu = 1 |A 2 nahezu = - - 2 -— I, und zwar so, dass 

 \ 1 + 2g ) 



l-a, von der Grössenordnung p, so wird: 



]/(a-l)' + ß'-(a-l) (kleh 



Für äs = l |A 2 = — — ) wird: 

 \ 1 + *9 1 



x 2 = ~ = — -!■ — - — ^- klein). 

 2 6^ v ; 



4. Ist u nahezu — 0, und zwar von der Grössenordnung von ß, 

 so wird: 



l/a 2 + ß 2 + a . . , , v 



"'= 2(a' + ß') (gl '° SS) - (4) 



In diesem Gebiet liegt auch das Maximum von x, welches ein- 

 tritt für a = — 7 . und den Werth besitzt: 

 |/3 



"»- 8ß 

 Für die Wellenlänge des Maximums ergiebt sieh, wenn g nicht sehr 

 nahe = 1 ist, 



k = -*-(i- ,4— ) 



und daraus: 



Für A 2 = - wird dagegen: 

 1-9 



uxg-i/ 3 



* \ \-y' 

 Zng 



2<rV\-g 



Aus diesen Daten entwickelt sich folgendes Bild einer Extinctions- 

 curve von dem hier betrachteten Typus. 



Die Curve verläuft, von kleinen Wellenlängen (links) anfangend, 

 zunächst ganz nahe an der Abscissenaxe, mit wachsenden Wellen- 

 längen (nach rechts) langsam ansteigend. Auch da, wo die Wellen- 

 länge in das Gebiet der anomalen Dispersion übergeht, für A 2 = — — , 



besitzt x noch einen kleinen Werth. Von nun ab erfolgt das Au- 

 sleihen der Curve schneller, der Extinctionscoefficient geht zu mittel- 

 es 

 grossen Werthen über; den Werth 1 erreicht er für A 2 = — — , den 



. + f 



Werth t/2 für A 2 = A 2 Doch erst, wenn A 2 in die Nähe von — — 



1-9 



