186 Sitzung der physikalisch -mathematischen Classe vom 30. April 19(13. 



kommt, nimmt x grosse Werthe an. Das Maximum erreicht x. dicht 



vor X" = — — , ist auch für A 2 = — - noch gross, fällt aber dann 



1-0 1-9 



sehr steil von grossen zu kleinen Werthen ab, die nun hei weiter 



wachsender Wellenlänge sich langsam asymptotisch der Null nähern. 

 Charakteristisch für das Bild der Extinctionscurve ist also die 

 unsymmetrische Form: das allmähliche Ansteigen links vom Maximum, 

 durch das ganze Gebiet der anomalen Dispersion hindurch, und das 

 plötzliche Abfallen rechts, am Ende dieses Gebiets. Wenn wir als 

 Streifen der »metallischen Absorption« dasjenige Gebiet bezeichnen, 

 für welches x. > 1 , so bilde! dies nur einen am rechten Ende gele- 

 genen Theil des ganzen Gebietes der anomalen Dispersion, es erstreckt 



sich nämlich nur von A 2 = — bis A 2 = — — -, bis auf Grössen höherer 



q l — o 



1 + 1 U 



Ordnung. Die Breite des Streifens der metallischen Absorption be- 

 träft also, in Wellenlängen ausgedrückt: 



X.-' l 



Vi-> */\ + l 



!/• 



Die Stelle A der Eigenschwingung eines isolirt gedachten Re- 

 sonators liegt nicht in der Mitte des Streifens, sondern mehr nach 

 der Seite der kürzeren Wellen zu. 



Fragen wir nun weiter nach dem Einfluss, welchen die Grösse 

 g, die der Anzahl N der in der Volumeneinheit enthaltenen Resona- 

 toren proportional ist, auf die Gestalt der Extinctionscurve besitzt. 

 Für die Breite des Absorptionsstreifens kommt, wie man sieht, allein 

 der Werth von <j in Betracht, während die Grösse der Maximalab- 

 sorption ausserdem auch noch von er abhängt. Lassen wir nun, bei 

 constantem A und <r, g wachsen, von kleinen Werthen angefangen, 

 indem wir die Vertheilungsdichte N immer grösser nehmen, so wird 

 sich der Streifen der metallischen Absorption verbreitern und die 

 Maximalabsorption wird sich erhöhen. Doch erfolgt die Verbreiterung 

 nicht gleichmässig nach beiden Seiten, sondern nach der Seite der 

 längeren Wellen (nach rechts) viel stärker, bis schliesslich über das 

 ganze Spectrum hinaus, während nach der Seite der kürzeren Wellen 

 der Streifen nie über eine bestimmte massige Grenze hinausrückt, die 



2 

 durch den Werth A 2 = " A 2 gegeben ist. Damit hängt zusammen, dass 



auch die Stelle A m des Maximums der Extinction sich mit wachsendem 

 g immer weiter nach rechts verschiebt. 



Hierbei entsteht nun die Frage, ob die Verschiebung des Ex- 

 tinctionsinaximums nach Seite der längeren Wellen den Betrag der 



