400 Sitzung der physikalisch -mathematischen Classe vom 30. April 1903. 



Der Abfall der Extinctionscurve zu beiden Seiten des Maximums 

 erfolgt unsymmetrisch, nach der Seite der grösseren Wellenlängen 

 steiler als nach der entgegengesetzten Seite. 



Lassen wir nun, von sehr kleinen Werthen von g angefangen, 

 durch Vergrösserung der Vertheilungsdichte N der Resonatoren g all- 

 mählich bis gegen 1 wachsen, und betrachten die damit verbundenen 

 Änderungen der Form der Extinctionscurve in allgemeinen Umrissen. 

 Anfänglich wird diese Curve durch eine Figur vom Typus II darge- 

 stellt; sie hat ein schmales, kleines Maximum bei A und fällt sym- 

 metrisch nach beiden Seiten ab. Mit wachsendem g wird die Curve 

 erweitert, das Maximum x m erhöht sich, zunächst proportional g, und 

 zugleich verbreitert sich die Curve symmetrisch, zunächst sehr lang- 

 sam, nach beiden Seiten. Audi wenn der Extinctionscoefficient im 

 Maximum den Werth 1 (Grenzwerth der metallischen Absorption) er- 

 reicht und überschreitet, ist der ganze Absorptionsstreifen immer noch 

 schmal, aber das BEER'sehe Gesetz der Proportionalität zwischen x. und 

 g hört auf zu gelten (Typus III). Bei weiterem Anwachsen von g be- 

 ginnt das Maximum A,„ sich von der Stelle A nach der Seite der län- 

 geren Wellen (rechts) zu verschieben, und zwar in einem solchen Grade, 

 dass eine Extinctionscurve von einer zunächst darauffolgenden nicht 

 mehr ganz eingeschlossen, sondern in zwei Punkten, die nahe den 

 Stellen A und A,„ gelegen sind, geschnitten wird; dementsprechend 

 verbreitert sich der Absorptionsstreifen nach rechts hin wesentlich 

 stärker als nach links. Zugleich wird der Abfall der Extinctionscurve 

 vom Maximum nach der Seite der längeren Wellen immer steiler als 

 der nach der Seite der kürzeren Wellen. Schliesslich, wenn g einen 

 mittleren Werth zwischen und 1 erreicht hat, tritt der Typus I in 

 Geltung, der Absorptionsstreifen hat eine merkliche Ausdehnung, und 



das Maximum des Extinetionscoefneienten liegt bei A„ = -7=— = , welche 



Stelle zugleich den Endpunkt des ganzen Absorptionsstreifens bezeichnet. 

 Nähere Einzelheiten kann man leicht den Formeln entnehmen. 



§ 6. Vergleich mit anderen Theorien. 



Wie schon in der Einleitung hervorgehoben, steht der hier ent- 

 wickelten Theorie am nächsten die von H. A. Lokentz', welche die 

 elektrischen Schwingungen der Resonatoren, deren Natur hier offen 

 gelassen ist, auf Bewegungen geladener Innen zurückführt. Auf den 

 vorliegenden einfachen Fall einer einzigen Gattung von Resonatoren 



1 11. A. Lorentz, I.a Theorie electromagnetique de Maxwell. Leide 1892. 



