Planck: Zur Theorie der selectiven Absorption. -l'.ti 



Diese letzten Werthe sind auffallend klein: sie bleiben noch weit hinter 

 den beobachteten Wellenlängen zurück, während andererseits die ab- 

 soi'birende Gelatineschicht, wie mir Kr. Dr. F. Kirchner brieflich mit - 

 zutheilen die Freundlichkeil hatte, eine Dicke von ungefähr 3000 fj.jx 

 besass. Setzt man aber die letztere Zahl in die Gleichung (6) für 1) 

 ein, so erhält man daraus mit den gemessenen Werthen von a so 

 kleine Zahlen für den Ext inetionscoethcienten ■/,. dass die Theorie ohne 

 Frage eine Extinctionscurve vom Typus II verlangen würde, also ein 

 kleines schmales Maximum des Extinctionscoefficienten, und Gültigkeit 

 des BEER"schen Gesetzes, ohne jede merkliche Verschiebung des ■Maxi- 

 mums bei Abstandsänderung der Resonatoren. 



Ich glaubte daher eint 1 Zeit lang, der vorliegende Fall lasse sieh 

 überhaupt durch die entwickelte Theorie nicht erklären, sondern man 

 müsse für diesen Zweck zu der Annahme einer bedeutenden Abhängig- 

 keit des Dämpfungsdecrements <r der Schwingungen eines einzelnen 

 Resonators von der Vertheilungsdichte N der Resonatoren schreiten. 

 wofür allerdings die Theorie gar keinen Anhaltspunkt liefert. Da 

 wurde mir durch wiederholte Correspondenz mit Hrn. F. Kirchner, 

 welcher inzwischen in Gemeinschaft mit Hrn. R. Zsigmondy die Er- 

 scheinungen des Farbenumschlags weiter verfolgt hat, eine Aufklä- 

 rung zu Theil, welche die vorhandene Schwierigkeit, wie es scheint, 

 in einfacher Weise löst. Die absorbirende Gelatineschicht ist nicht 

 homogen, sondern angefüllt mit pigmentartigen Körnern oder Schollen 

 von festerer Consistenz. während der Rest der Masse optisch leer er- 

 scheint. Diese Körner scheinen nun hauptsächlich die Träger des selec- 

 liv absorbirenden Silberniederschlags zu sein, auf ihnen allein haben 

 also die Resonatoren ihren Sitz. Nach dieser Auffassung ist der 

 aus der Theorie berechnete beträchtliche Werth des Extinctionscoeffi- 

 cienten x. den wirklichen Verhältnissen in der That entsprechend, und 

 der daraus folgende kleine Werth der Dicke D ist einfach anzusehen 

 als die Dicke der absorbirenden Schicht, die man erhalten würde, wenn 

 der für die Absorption belanglose optisch leere Raum ganz weggelassen 

 würde und die optisch wirksamen Gebilde ohne jeden Zwischenraum 

 neben einander angeordnet wären. Die Verhältnisse scheinen aller- 

 dings noch so verwickelter Natur zu sein, dass die geschilderte An- 

 schauung vielleicht noch manche Correctur erfahren wird, aber der 

 Charakter der ganzen Erscheinung dürfte doch durch sie im Wesent- 

 lichen getroffen sein. 



In der nämlichen Abhandlung hat Hr. Kirchner noch für eine 

 zweite Platte die Absorptionscurven für den trockenen und für den 

 feuchten Zustand mitgetheilt. Diese beiden Curven zeigen ganz das- 

 selbe Gepräge wie die oben abgebildeten, weichen aber insofern von 



