Elster und Geitel: Photoelektrischer Strom und Polarisationsebene. 135 



hier, wie zu erwarten ist, in entsprechender Weise ab. Eine klare 

 Glasplatte hat, abgesehen von einer geringen Schwächung des Stroms 

 in Folge des mit ihrer Einschaltung verbundenen Lichtverlustes, in 

 beiden Lagen keinen Emil uns. 



Nach den Untersuchungen der IUI. Trouton, 1 Klemenciö 2 und 

 Righi 3 rnuss man annehmen, dass in den HERTz'schen Strahlen elek- 

 trischer Kraft die Polarisationsebene zu der Richtung der elektrischen 

 Verschiebungen senkrecht steht. Sieht man die Bewegung in den 

 Lichtstrahlen als gleichartig an, so würde sicli das Ergebniss der be- 

 schriebenen Versuche so aussprechen lassen: 



Der lichtelektrische Strom erreicht sein Maximum, wenn die elek- 

 trischen Verschiebungen im Lichtstrahle in der Einfallsebene erfolgen, 

 sein Minimum, wenn sie senkrecht dazu gerichtet sind. 



Im ersteren Falle enthalten die elektrischen Schwingungen des 

 Lichtstrahles eine zur Kathode normale Componente, im zweiten nicht. 

 Man könnte versucht sein, in diesen, durch den Lichtstrahl inducirten 

 und zur Kathode normalen Potentialschwankungen die Kraft zu suchen. 

 welche die negative Elektricität treibt, die Kathode zu verlassen. Ob 

 diese Deutung richtig ist, kann vielleicht durch weitere Versuche über 

 die Abhängigkeit der lichtelektrischen Wirkung von dem Einfallswinkel 

 des polarisirten Lichtes und über ihren Zusammenhang mit den von 

 der Kathode renectirten und zurückgehaltenen Lichtmengen ermittelt 

 werden. 



1 T. Trouton. Repetition of Hertz' experiments and determination of the di- 

 rection of the Vibration of light. Nature. Vol. 39. p. 393. 1889. 



2 J. Klemenciö. Über die Reflexion von Strahlen elektrischer Kraft. Wim. Ann. 

 45. S. 77. 1842. 



3 A. Righi. Sul piano di polarizzazione delle oscillationi hertziane. Rend.della 

 K.Ar, dei Lincei. Vol. IL i°sem. Serie 5 a . p. 161. 



VuSgegeben am 15. Februar. 



