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öffentliche Sitzung vom "JÖ. Januar 1911. 



d. li. zunächst sehr viel langsamer und erst bei lüureicheiid hohen 

 Temperaturen letzterer proportional ansteigt. 



Fig. 2 zeigt als ausgezogene Linie den Wert von ^RT, als punk- 

 tierte Linie den Wert von E nach obiger Gleichung; wie man sieht, 

 werden bei hohen Temperaturen beide Ausdrücke praktisch identisch. 



Fig. 2 



Aber auch die EiNSTEiNsche Auffassung sclieint mir konsequenter- 

 weise noch einer weiteren Verallgemeinerung fähig zu sein. Bei den 

 stark unterkühlten Flüssigkeiten haben wir es mit um bestimmte Ruhe- 

 lagen oszillierenden Atome zu tun, so daß also auch amorphe Sub- 

 stanzen, wie z. B. die Gläser, die nach Tammanns Darlegung als unter- 

 kühlte Flüssigkeiten aufzufassen sind und dcaher keinen Schmelzpunkt 

 besitzen, der PLANCK-EiNSTEiNSclien Auffessung zu unterwerfen sein 

 werden. Sodann aber, und liierdurch wird eine weitere Reihe von 

 Schwierigkeiten beseitigt, die der BoLxzMANNSchen Theorie anhaften, 

 wird die gleiche Anschauung auch auf rotierende Gebilde anzuwenden 

 sein, nur daß hier die der Schwingungszahl v entsprechende Touren- 

 zahl des rotierenden Gebildes nicht konstant ist, sondern mit der Leb- 

 haftigkeit der Wärmebewegung zunimmt. 



Nunmehr sind wir in der Lage, uns ein ziemlich vollständiges 

 Bild von der Wärmebewegung in Gasen und in festen Körpern zu 

 machen; die Flüssigkeiten wollen wir, wie schon betont, wegen ilires 

 bei höheren Temperaturen aus mehrfachen Gründen viel komplizier- 

 teren Verhaltens hier außer acht lassen. 



Der Energieinhalt eines einatomigen Gases besteht liiernach we- 

 sentlich aus der Energie der fortschreitenden Bewegung: Rotations- 



