8g öffentliche Sitzung vom 26. Januar 1911. 



Zum Schlüsse wollen wir mit den neuen Gesichtspunkten, die 

 wir fiir die spezifische Wärme inzwischen gewonnen haben, nocli ein- 

 mal den oben besprochenen Wärmesatz ins Auge fassen und prüfen, 

 ob er nunmehr, ähnlich wie es für die beiden bereits bekannten Wärme- 

 sätze möglich war, etwa ebenfalls einer molekulartheoretischen Deu- 

 tung fähig ist. 



Der erste Wärmesatz, das Gesetz von der Erhaltung der Energie, 

 ist eine unmittelbare Konsequenz aus den Prinzipien der Mechanik, 

 wenn wir uns die materiellen Gebilde als aus einzelnen Atomen, d. h. 

 Massepunkten bestehend, denken, die irgendwelche nur von ihrer Ent- 

 fernung abhängige Kräfte aufeinander ausüben. 



Weit schwieriger ist das Verständnis des zweiten Wärmesatzes 

 vom Standpunkte der Atomistik. Erst Boltzmann war es, der in 

 einer Reihe sehr scharfsinniger Abhandlungen zu der Erkenntnis ge- 

 langte, daß alle diejenigen Prozesse, bei denen im Sinne des zweiten 

 Wärmesatzes ein Verlust an freier Energie stattfindet, solche sind, bei 

 denen die Atome aus einer unwahrscheinlicheren Konstellation in eine 

 wahrscheinlichere übergehen; der zweite Wärmesatz ist daher ähnlich 

 wie der Begrift' der Temperatur, mit dem er ja eng verknüpft ist, 

 ein Satz, der nur dann Gültigkeit, ja überhaupt einen Sinn besitzt, 

 wenn man mit aus sehr vielen Atomen bestehenden Gebilden operiert, 

 eine Bedingung, die in der Regel von selbst bei unsern Versuchen im 

 Laboratorium, wie auch sogar bei der kleinsten lebenden Zelle hin- 

 reichend erfüllt ist. 



Sehr einfach gestaltet sich aber nun wiederum die Deutung des 

 neuen Wärmesatzes. Nach der Quantentheorie sind auch bei endlichen, 

 wenn auch bisweilen sehr kleinen Entfernungen vom absoluten Null- 

 punkt der Temperatur alle festen Stoffe, seien es Kristalle oder unter- 

 kühlte Flüssigkeiten, nur ungeheuer wenig von ihrem Zustande beim 

 absoluten Nullpunkt selber verschieden; hieraus aber ergibt sich so- 

 fort als weitere Konsequenz, daß in diesem Gebiete, wie es unser 

 Satz verlangt, die Kurven der gesamten Energie und der freien Energie 

 praktisch zusammenfallen, d. h. sich tangieren müssen. Und es würde 

 sogar wenn, wie es die Formeln von Planck und Einstkin verlangen, 

 die untere Kurve in Fig. 2 beim absoluten Nullpunkt wirklich die 

 Abszisse mit unendlich hoher Ordnung berührt, das gleiche von der 

 gegenseitigen Berührung der beiden Kurven in Fig. i gelten müssen. 



Als Ergebnis unserer Betrachtungen können wir also hinstellen, 

 daß die ganz verschiedenartigen Erwägungen und scheinbar gänzlich 

 getrennten Gebiete, auf denen Planck arbeitete, als er die Theorie 

 der Strahlung aufdeckte, und ich, als ich die Beziehungen zwischen 

 chemischer Energie und Wärme zu enträtseln mich bemühte, nunmehr 



