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Gesammtsitzuns vom 9. Mäiv, 1911. — Mitth. vom "23. Februar. 



ähnlich, wie es die EiNSTEiN.schen Kurven in obiger Figur tun. Es tritt so 

 der Temperaturkoeffizient des elektrischen Widerstands in eine gewisse 

 Parallele zur Atomwärme, und weiterhin fällt auf, daß beide Größen bei 

 höheren Temperaturen einem gleichen von der Natur des Metalls un- 

 abhängigen Wert zustreben; es tritt mit andern Worten das Gesetz 

 von Dulonr-Petit und die Regel von Clausius, wonach der Temperatur- 

 koeffizient des Widerstandes dem Ausdehnungskoeffizienten der Gase 

 naheliegt, in eine deutliche Analogie. Es ergab sich sogar auch darin 

 Ähnlichkeit, daß der Temperaturkoeffizient gerade wie die Atomwärme 

 bei den tiefsten Temperaturen merklich langsamer abfällt, als es der 

 Formel von Einstein entspricht. 



Die obigen Erwägungen führen zunächst zur Pl ANCKSchen Strahlungs- 

 gleichung als einer einfachen Formel' für den elektrischen Widerstand, 

 die sich im Gebiete des raschen Abfalls des Temperaturkoeffizienten, 

 also gerade dort, wo ich dringend eine solche gebrauchte, gut bewährt, 

 wie aus Tabelle II und III zu ersehen ist: 



Tabelle II. 

 Widerstand des Bleis nach Kameeungh-Onnes". 

 o. 1 626 



■0.00070. 



^ ' — I 



Unterhalb 20° sollte nach obiger Interpolationsformel der Wider- 

 stand gegen 0.021 I konvergieren und somit der Temperaturkoeffizient 

 sehr klein werden; in Wirklichkeit fällt, wie schon oben bemerkt, 

 letzterer nicht so rasch ab. Bei 15.1 betrug der Widerstand z. B. 

 0.202, während er nach obiger Formel nur auf 0.0215 gesunken 

 sein sollte. 



' Die nachfolgende Mitteilung bringt eine etwas modifizierte, innerhalb noch 

 weiterer Grenzen brauchbare Formel. 



* Ibid. Nr. 99. Übrigens lieferte mir von Kahlbaum al-s »rein« bezogenes Blei 

 genau die gleichen Werte, so daß mir das Blei einen vortrefflichen Anschluß an die 

 Inftthermometrischen Messungen von Kamerungh-Onnes vermittelte. 



