F. A. Lindesiann: Unlersuchungen über flie specifische Wärme. IV. nl9 



entsprechen. Ob man diese Veränderlichkeit der Wirkungssphäre mit 

 der Schwingungsamplitude vielleicht auf die Entstehung eines ma- 

 gnetischen Kraftfeldes zurückführen will oder ob man sie sicli rein 

 meclianiscli vorstellen will, mag dahingestellt bleiben. 



Wenn der Radius des Kernes g ist, so beträgt die mittlere freie 



Weglänge am absoluten Nullpunkt A := ^, wobei d den mittleren 



2 ~(j 



Abstand zweier benachbarter Atommittelpunkte bedeutet. Enthält das 



Jiv 

 Atom der Eigenfrequenz v die Energie E =: f- , was nach Planck' 



eiPi — I 

 imd Einstein" der Fall sein muß, und durch die neueren Messungen 

 von Nernst ' und seinen Schülern sich zu bestätigen scheint, so schwingt 

 der Kern mit der Amplitude 





Er bedeckt also mit seiner Wirkungssphäre einen Kreis der Fläche 



d^ 



T(7-+ir)' und es folgt A = , . Für den Widerstand folgt 



2-(r + er) 



also die Beziehung: 



Da sich n und u proportional ^T ändern, so folgt, daß W := K^{r-\-(jY, 

 oder, wenn man den Wert für /■ einsetzt. 



W = K, 



= K, 





Ä7 2 K, ö- 



— I y pkT _ , 



Der Widerstand läßt sich hiernach durch die Formel 



wiedergeben. Wie man sieht, reduziert sich dies für kleine Werte 

 von T auf die l'orni 



' Vorlesungen über die Theorie der Wärmestrahlung (1906). 

 - Ann. d. Phys. Bd. 22, i8o (1907). 



^ W. Nernst, Sitzungsber. d. Berl. Akad. d.Wi.ss. 12, S. 287. A. Magnus inul 

 K. A. Lindemann, Zeitschr. f. Elektrochemie 8 (1910), S. 269. 



