426 Sitzunp; der physikalisch-inathematisclien Classe vom 30. März 1911. 



Älinlicli wie auf S. 425 7?^' muß min K = o sein, also gelten 

 für i* die Gleichungen: 



^„ sin £, • cos u — /3,p cos £, • sin a = o 

 ß^g sin Ej • cos a — ^^.^ cos s^ • sin a = o , 



und damit die Bedingung': 



/Sjsißj;, sin E, cos £j — ^2.^,1' ^^® ^' ■''^'^ £, ^ o . 11. 



Weil p, , ij die Azimute von p, , p, sind, si> ist ähnlicli wie in 8: 



R,j, = li, cosp, , IL^, = i?, cos c^ , 

 li^^. = R, sin p, , li^, = R^ sin o^ . 



Werden jetzt die Schwächungskoeffizienten für die beiden nni- 

 radialen Polarisationsviclitungen eingeführt: 



so geht 11 mit Benutzung von 6, 8, 8' über in: 



/6j',Qjsinf, cosfj — cosc, sin:,) = o 

 oder in : 



/3, • ß, ' sin (p, — cj = o . 13. 



Die notwendige und hinreichende Bedingung für den 

 Polarisationswinkel i* besteht also darin, daß das Produkt 

 aus den Schwächungskoeffizienten ,S, , ß^ der beiden uniradia- 

 len Wellen und dem Sinus der Differenz der beiden uni- 

 radialen Polarisationsazimute c, , p-, in der reflektierten 

 Wellenebene gleich Null sein muß. 



Dieses Resultat ist wesentlich kürzer und übersichtlicher als die 

 NKTJMANNSche Gleicliung 4. Die dort auftretenden Koeffizienten p,p', s , .s' 

 sind nämlich den Scliwäelumgskoeffizienten '3, , /3^ gegenü))er sehr viel 

 kompliziertere Ausdrücke, über deren physikalische Bedeutung außerdem 

 nichts ausgesagt Averden kann. 



II. Die MAcCüLLAGHsehe Bedingung für /* als Spezialfall der transformierten 

 NEUMANNsehen Bedingung. 



1. Die Gleichung 13 kann auf zwei verschiedene Weisen erfüllt 

 werden. Entweder sind /3, , B^ von Null verschiedene eclite Brüche, 

 wie es meistens zutreffen wird; dann muß der dritte Faktor sin(p, — cj 

 verschwinden, d.h. es muß ^ , = p^ sein. Oder es ist sin (0, — pj von 

 Nvdl verschieden, dann muß B, oder ö, verschwinden. Dieser Fall tritt 



' Diese Gleicliung ist schon bei friilierer Gelegenheit von mir hergeleitet. Vgl. 

 F. ScHwiETRiNG, a. a. O. S. 339. 



